南京航空航天大学雷达成像与微波光子技术教育部重点实验室

南京航空航天大学雷达成像与微波光子技术教育部重点实验室

开放基金课题管理条例

根据教育部制定的《高等学校重点实验室建设与管理暂行办法》及本实验室的具体情况，为确保实验室建设、运行和管理工作的顺利进行，特制定《南京航空航天大学雷达成像与微波光子技术教育部重点实验室开放基金课题管理条例》。

第一章总则

第一条本实验室对国内外开放，鼓励新思想、新方法及交叉学科的发展，提倡创新、求实、开放、交流的学术风气。

第二条实验室的开放基金课题面向从事基础理论研究和应用基础研究的大学、研究所等单位。凡具备申请条件的研究人员均可提出申请。

第三条开放基金课题应符合实验室当年发布的课题申请指南，按照“公平竞争、择优支持”的原则，经过实验室学术委员会评审后确定。

第二章资助范围

第四条开放基金课题主要资助以下研究项目：

1、对雷达成像与微波光子技术领域学科发展具有重要学术意义的研究课题；

2、对雷达成像与微波光子技术领域具有良好应用价值的研究课题。

第五条开放基金课题应与实验室目前从事的研究项目相结合。

第六条开放基金课题优先资助学术思想新颖、立论根据充分、研究目标明确、研究内容具体、研究方法与技术路线合理、两年内可取得成果的研究项目。

第三章申请条件

第七条开放基金课题的申请者必须具备下列条件：

1、具有高级专业技术职称或已获得博士学位；

2、申请者须是课题的实际负责人，有足够的时间和精力从事所申请的课题研究；第八条申请课题的研究内容必须符合开放基金课题的资助范围。

第九条申请者应得到所在单位或部门的同意。申请手续完备，所需资料齐全。第十条尚不具有博士学位或高级职称人员申请时，需一名具有高级职称的重

点实验室固定研究人员的推荐。

第十一条申请者同期只能申请一项，每个课题的申请者限为一人。重点实验室固定研究人员不得申请开放课题。

第四章申请程序

第十二条申请开放基金课题必须按规定的格式实事求是地填写《南京航空航天大学雷达成像与微波光子技术教育部重点实验室开放课题申请书》（以下简称《申请书》）。

第十三条申请者所在单位应签署意见，单位领导在申请书上签字并加盖单位公章，向南京航空航天大学雷达成像与微波光子技术教育部重点实验室报送《申请书》一式2份。

第五章审批程序

第十四条重点实验室办公室负责对开放课题申请进行资格审查，凡有以下情况之一者将不能通过审查：

1、申请手续不完备、申请书填写不符合规定；

2、申请者不具备课题研究能力，或缺乏基本研究条件；

3、研究内容不符合开放课题资助范围，或与同类研究重复；

4、明显缺乏立项依据，或研究方法、技术路线明显不合理；

5、对已资助课题未能按照课题管理的有关规定执行者，不得再次申请。第十五条通过资格审查的课题，由重点实验室组织专家评审，由学术委员会最终审定。

第十六条开放课题评审原则是：课题目的意义明确，立论根据充分，研究技术路线先进可行，学术思想新颖，具有开拓性和创新性，具有明确的研究成果指标。在同等条件下，优先支持国外及国内著名高校或研究院所的优秀青年研究骨干。

第十七条评审专家应本着科学、客观、公正、负责的态度，对所评审的课题做出实事求是的评议，提出评审意见。

第十八条评审专家应主动回避本人参与申请的课题，以保证开放基金课题评审的公正性。

第十九条重点实验室办公室负责将审批结果及时通知申请人。申请获准者为重点实验室客座研究人员。

第六章课题管理

第二十条开放基金课题起止时间一般为两年。

第二十一条每项开放基金课题需指定一位实验室固定研究人员作为该项开放课题的项目合作者。实验室指定专人负责开放基金课题的实施管理。管理内容包括:

1、责成项目合作者与课题申请人签定合同；

2、核定课题资助经费和审查经费使用情况；

3、中期检查：检查时间为项目资助一整年，提交中期考核表，如中期考核不合格，终止项目进程，并不再继续资助。

4、课题验收；

5、向学校或有关部门上报科研成果。

第二十二条在课题实施过程中，客座人员每年应向实验室提交课题进展报告。实验室主任办公会议对报告审查后给出评审意见，并对课题下年度的经费进行审批。无正当理由逾期不报者，缓拨项目经费。

第二十三条课题结束2个月内，客座人员应认真填写《课题总结报告》。报告内容应包括工作总结、课题完成情况、成果目录、软件源程序和论文目录等。报告经项目合作者审查签署意见后，报实验室组织验收，并将课题完成情况通报研究人员所在单位。逾期不按要求提交总结报告者，取消其今后申请本实验室开放基金课题的资格，并通报其工作单位。

第二十四条客座人员在开放基金资助下取得的成果，由本实验室与客座人员所在单位共享。课题结题前申请人需以实验室为第一单位发表两篇以上SCI收录论文。论文、申报奖励等均要注明重点实验室名称及资助编号，重点实验室的中文名称为：雷达成像与微波光子技术教育部重点实验室（南京航空航天大学），重点实验室的英文名称为：Key Laboratory of Radar Imaging and Microwave Photonics (Nanjing University of Aeronautics and Astronautics), Ministry of Education。客座人员所在单位名称可以与重点实验室名称并列。成果复制本须同时报送实验室办公室。对成绩突出的客座人员，实验室将给予奖励。

第二十五条在课题研究过程中，如研究计划有较大变动，须报实验室批准后方可执行。

第七章经费管理

第二十六条开放基金课题经费是本实验室投入的专项经费，必须专款专用。在具体使用过程中必须按计划执行，按规定程序审批。

第二十七条开放基金课题经费由实验室主任会议根据学术委员会评审意见核准下拨，由南京航空航天大学财务处按有关规定管理。课题经费的40% 用于实验室公共性开支，由实验室掌握使用，60%由课题负责人掌握使用。经费结余可跨年度使用，课题结束或中止时，所余款项如数上交实验室。

第二十八条开放基金课题的开支包括以下几个方面:

1、资助课题直接有关的科研费用（包括器件费、材料及加工费、分析测试费、专用小型仪器设备购置费和协作费）；

2、学术活动费，包括出席学术会议费，课题的调研、评审及鉴定费用；

3、客座人员的住宿费、交通费（标准按南京航空航天大学的财务有关规定执行）。

4、论文出版费、专利申请费。

第二十九条课题经费分年度下拨，首次下拨时间为课题被批准后的一个月内。课题每进行一年，客座人员应向实验室提交课题进展报告。实验室主任办公会议根据课题进展评审结果，决定下年度经费下拨的时间和额度（可以继续资助、加大资助力度或停止资助）。

第三十条课题结题后，结余经费和用开放基金课题经费购置的仪器、材料必须留在本实验室，不得带走。

第八章附则

第三十一条本条例与学校有关规定精神不一致时，按学校的有关规定执行。第三十二条本条例的解释权归属雷达成像与微波光子技术教育部重点实验室。

第三十三条本条例自公布之日起执行。

微波与微波影像

微波及微波影像 所谓微波是一种具有极高频率（通常为300MHz~300GHz）,波长很短，通常为1m~1mm的电磁波。在微波频段，由于频率很高，电波的绕射能力弱，所以信号的传输主要是利用微波在视线距离内的直线传播，又称视距传播。这种传播方式，虽然与短波相比，具有传播较稳定，受外界干扰小等优点，但在电波的传播过程中，却难免受到地形，地物及气候状况的影响而引起反射，折射，散射和吸收现象，产生传播衰落和传播失真。 微波站的设备包括天线、收发信机、调制器、多路复用设备以及电源设备、自动控制设备等。为了把电波聚集起来成为波束，送至远方，一般都采用抛物面天线，其聚焦作用可大大增加传送距离。多个收发信机可以共同使用一个天线而互不干扰，我国现用微波系统在同一频段同一方向可以有六收六发同时工作，也可以八收八发同时工作以增加微波电路的总体容量。多路复用设备有模拟和数字之分。模拟微波系统每个收发信机可以工作于60路、960路、1800路或2700路通信，可用于不同容量等级的微波电路。数字微波系统应用数字复用设备以30路电话按时分复用原理组成一次群，进而可组成二次群120路、三次群480路、四次群1920路，并经过数字调制器调制于发射机上，在接收端经数字解调器还原成多路电话。 微波通信由于其频带宽、容量大、可以用于各种电信业务的传送，如电话、电报、数据、传真以及彩色电视等均可通过微波电路传输。微波通信具有良好的抗灾性能，对水灾、风灾以及地震等自然灾害，微波通信一般都不受影响。但微波经空中传送，易受干扰，在同一微波电路上不能使用相同频率于同一方向，因此微波电路必须在无线电管理部门的严格管理之下进行建设。此外由于微波直线传播的特性，在电波波束方向上，不能有高楼阻挡，因此城市规划部门要考虑城市空间微波通道的规划，使之不受高楼的阻隔而影响通信。 近年来我国开发成功点对多点微波通信系统，其中心站采用全向天线向四周发射，在周围50公里以内，可以有多个点放置用户站，从用户站再分出多路电话分别接至各用户使用。其总体容量有100线、500线和1000线等不同容量的设备，每个用户站可以分配十几或数十个电话用户，在必要时还可通过中继站延伸至数百公里外的用户使用。这种点对多点微波通信系统对于城市郊区、县城至农村村镇或沿海岛屿的用户、对分散的居民点也十分合用，较为经济。 除了通信方面，微波在其他地方也大显身手。首推雷达，现代雷达大多数是微波雷达，利用微波工作的雷达可以使用尺寸较小的天线，来获得很窄的波束宽度以获得关于被测目标性质的更多的信息。还有无线电辐射计，微波炉等等。 利用微波进行通信具有容量大、质量好并可传至很远的距离，因此是国家通信网的一种重要通信手段，也普遍适用于各种专用通信网。 我国微波通信广泛应用L、S、C、X诸频段，K频段的应用尚在开发之中。由于微波的频率极高，波长又很短，其在空中的传播特性与光波相近，也就是直线前进，遇到阻挡就被反射或被阻断，因此微波通信的主要方式是视距通信，超过视距以后需要中继转发。 一般说来，由于地球曲面的影响以及空间传输的损耗，每隔50公里左右，就需要设置中继站，将电波放大转发而延伸。这种通信方式，也称为微波中继通信或称微波接力通信。长距离微波通信干线可以经过几十次中继而传至数千公里仍可保持很高的通信质量。 微波影像是遥感影像之一，是指侧视成像雷达获得的影像，它不同于早期以雷达为中心，沿方位向扫描获得的极坐标表达的雷达影像。微波影像具有成像速度快，覆盖区域面积大，地面目标清晰可辨的特点，特别是微波雷达可采用或组合使用多种工作频率、多种极化和多角度方式获取地球表面信息，在许多领域的应用潜力很大。

微波光子学及其链路研究进展与应用综述

微波光子学及其链路研究进展与应用综述 Document number：WTWYT-WYWY-BTGTT-YTTYU-2018GT

微波光子学及其链路研究进展与应用综述 摘要：微波光子学以光子技术为工具，生成、处理、传输微波/毫米波信号，注重微波与光子在概念、器件和系统方面的结合。微波光子学典型研究包括了微波信号的光产生、处理和转换，微波信号在光链路中的分配和传输等。微波光子链路技术与传统电子技术相比则具有非常明显的优势：重量轻，易于铺设，抗电磁干扰，低损耗，高带宽等。本文通过对微波光子链路领域相关文献的阅读与学习，对该领域的研究进展和技术应用进行简要综述。 关键词：微波光子学；微波光子链路；系统应用 引言 微波光子学(MicrowavePhotonics,MWP)作为微波与光子技术结合的一种新兴学科，发展迅速。在过去30年中，微波光子学在理论、器件、关键技术和系统应用层面都取得了进步与发展，某些应用甚至已经实现了实用化。在船舰、机载、卫星、雷达系统、无线通信等或民用或军用领域的复杂多元化电磁环境中，微波光子信息处理技术的地位日益凸显，有着广阔的应用前景。 微波光子链路（MicrowavePhotonicLink,MPL）也得益于微波光子学快速的发展与进步而受到广泛地关注与研究。光生毫米波技术、光纤无线电（ROF）技术、光控相控阵技术等作为微波光子学技术的分支，近年来已成为国内外研究热点。微波光子链路作为这些技术的重要组成部分，优势明显，在电子战、雷达、遥感探测、无线通信等领域得到广泛应用。 一、微波光子学及微波光子链路的研究进展与研究现状 微波光子学及其链路背景 光波分复用技术及掺铒光纤放大器（EDFA）出现后，光通信得到迅速发展。无线通信容量需求也不断发展增加，应用于光纤系统中光发射和接收中的微波技术也在迅速发展。传统的微波传输介质在长距离传输时具有很大损耗，但光纤系统具有低损耗、高带宽特性，对于微波传输和处理相当具有吸引力。

微波近场回波的医学成像方法研究

微波近场回波的医学成像方法研究 【摘要】：乳腺癌近场微波成像技术是根据乳腺癌组织和正常乳腺组织的介电常数的差异,经微波照射获得目标组织回波,通过分析回波的特性,进而确定探测目标的特性；并通过对多个探测点的数据进行联合分析,反演计算得出乳腺内部的介电常数特性分布,进而显示成像的技术。微波具有探测功率小(mw级)、对人体无害等优点,这一技术在目前乳腺疾病高发的背景下作为健康普查辅助手段具有很好的应用前景。由于微波穿过不均匀介质时的复杂散射特性,使得微波散射波和乳腺内部组织的电磁特性参数之间呈非线性关系。这种非线性关系使得通过组织散射回波来解决组织特性定性问题变得相对复杂。论文将从乳腺组织的电磁特性研究出发,建立适合活体乳腺组织的介质模型,以此来分析微波在乳腺组织中的传播。同时应用电磁理论知识对微波在乳腺中的传输机制作出评估,得到传输上下限估值关系,并利用实验对其作出验证。最后提出适合于近场环境下乳腺组织对微波传输作用机制而形成数据的处理方法。论文以乳腺介质模型为讨论的基础,沿乳腺组织介质模型-信号激励数据获取模型-多数据联合计算成像模型-数据处理计算综合平台的技术路线进行组织,并对每个具体环节做详细的探讨。论文讨论的内容主要包括以下几个方面：第一,在乳腺介质模型上,将基于前人研究的基础,结合活体乳腺组织的特点提出适合于实际计算的乳腺介质模型,并详细讨论该乳腺介质模型的计算及其实验验证的过程,找出适合于实际计算环境的数据处理办法。在

模型计算讨论中,首先从非均匀介质中电磁场特点出发,利用组织本身的非磁性特点,推导乳腺组织介质中电磁场方程的关系。其次对近场区组织和电磁场之间的作用关系的上下限做出评估,为后文的数据处理给出理论依据。最后,论文通过设计实验来检验以上模型理论和实践的符合程度。第二,以乳腺介质模型为基础,讨论进入活体乳腺的微波激励和数据获取模型机制。本部分将详细讨论针对单采样点获取信号的方法。针对实际信号的特点提出了适合于该类信号处理的四周期迭代算法；利用实际系统本身的状态提出辅助信号的处理技术；设计相应的实验验证数据提取的效果；并在实验的基础上,进一步提出近场环境下微波在乳腺内部传输数据补偿的关系。为多数据联合计算时,数据间的整合提供理论和实验依据。第三,以单采样点数据整合为基础,对多个采样数据进行联合分析计算,论文从计算空间模型出发,按照先简单后复杂,先考虑线性计算后考虑非线性计算的思路,先后对几种可能的计算模型进行分析,并在相应的仿真计算结果的基础上讨论算法的计算效果。在线性算法方面,通过对傅里叶变换反演方法、奇异函数希尔伯特方法和二维线性叠加重建算法等算法的讨论,找出线性化方法在实际近场反演计算应用中的限制,为在实际的整合计算中提出解决的办法提供参考。论文在综合前面线性计算经验基础上,提出数据的回填迭代算法,通过对回填误差关系的考察,利用动力学系统不动点理论对算法的收敛特性进行讨论。最后,从雷达轮廓函数获取的角度,考虑到组织散射背景的作用,在引入最小作用原理基础上,对探测的三维目标空间进行尝试背景逐层剥离反演重建。为多采样点数

雷达成像技术(保铮word版)第六章 合成孔径雷达运动补偿

第六章合成孔径雷达运动补偿 机载SAR运动补偿可分为实时运动补偿和成像处理运动补偿。实时运动补偿就是利用飞机上的惯性导航设备和运动传感器测出飞机的姿态和速度变化，对雷达参数进行实时调整，根据飞机姿态变化调整天线波束指向，根据飞机速度调整脉冲重复频率，消除不均匀采样误差，根据天线相位中心到场景中心线的距离，调整快时间采样起始时刻。实时运动补偿能消除部分运动误差，但要实现高分辨率成像，还需要在成像处理中进行精确的运动补偿，成像处理运动补偿可又分为两类，一是基于运动传感器的运动补偿，二是基于雷达高分辨回波数据的运动补偿。成像处理运动补偿中，基于回波数据的运动补偿本质上和基于运动传感器的运动补偿相同，只不过运动参数(主要是多普勒中心和调频率参数)是通过回波数据估计得到。 由载机引起的合成孔径阵列误差主要可分为沿着航向的误差和垂直航向的误差，下面分别讨论对它们的运动补偿。 6.1 垂直航线运动分量的补偿 由大气扰动引起的运动误差的补偿是机载SAR系统中一个关键问题。在SAR成像系统中因运动误差而引起的主要影响表现有：空间和辐射分辨率的下降，方位模糊，几何和相位失真。 运动误差通常可用捷连惯导单元(IMU)和惯性导航系统(INS)测得。对从IMU或INS的加速度计和陀螺仪获得的数据进行处理可以重构出飞机的三维运动轨迹(即沿航向，垂直航向，天顶方向)，同时也可得到IMU位置的三个角度分量(即偏航角，俯仰角，滚转角)。由于我们关心的是天线相位中的运动误差，所以需要知道IMU和天线中心位置之间的距离，以便将IMU位置的运动信息换算到相位中心位置，同时需要将惯导系统与全球定位系统相结合，把相位位置转变为绝对位置。由于从惯导系统得来的运动参数常常受到系统误差(例如，加速度计的积分引起的偏差)的影响，通过从SAR数据中估计可进一步提高运动参数的精度。 下面，我们先分析SAR处理中的运动误差对成像的影响。我们假设机载SAR

哈工大微波成像技术

Harbin Institute of Technology 微波成像技术 实验报告 课程名称：微波成像技术 院系：电子与信息工程学院 姓名： 学号： 授课教师： 哈尔滨工业大学 年月日

实验一 多散射点一维距离像产生 实验要求： 根据ISAR 转台成像原理，选取四至五个（或更多）散射点产生不同时刻的一维距离像，使用X 波段的FLM 脉冲信号，信号波长取3cm ，带宽为100MHz 实验内容： 1> 分析距离像随姿态角的变化 2> 取出1点描述成像系统性能 实验原理： 假设雷达发射信号为： 212?2()? ?(,)rect c j f t t m p t s t t e T πγ+??= ? ??? ， 其中12 1 2 1 rect()0 u u u ≤?=? >?，c f 为中心频率，p T 为脉宽，γ为调频率，?=t t mT -为快时间，m 为整数，T 脉冲重复周期，mT t m =为慢时间。 假设某点目标到雷达的距离为R ，则该点目标接收到的雷达信号为： 21222?2?2?(,)rect c R R j f t t c c r m p t R c s t t A e T πγ? ? ? ??? ? -+- ? ? ???? ??? ??-= ? ? ?? 设参考距离为ref R ，则参考信号为： 2 1222?2?2?(,)rect ref ref c R R j f t t c c ref ref m ref t R c s t t e T πγ? ? ? ??? ?-+- ? ? ? ? ?? ????? ??-= ? ??? 令ref R R R ?=-，则解线频调的差频输出为： 22 *2444?()???(,)(,)(,)?2rect ref c if m r m ref m R j R j t R j f R c c c c p s t t s t t s t t t R c A e e e T πγππγ???---=???-= ? ? ?? 对快时间作傅里叶变换便可得到点目标的一维距离像： 22 44(,)sinc (2)c j R j f R c c if i m p p i S f t AT T f R e e c πγπ γ? ?-???=+???? 实验过程及结果：

雷达成像技术(保铮word版)第四章 合成孔径雷达

第四章 合成孔径雷达 合成孔径雷达（Synthetic Aperture Radar ，简称SAR ）是成像雷达中应用最 多，也是本书讨论的重点。在前几章对雷达如何获取高的距离分辨率和横向分辨 的基础上，从本章开始用三章的篇幅对合成孔径雷达作较详细的讨论。 首先，结合工程实际介绍合成孔径雷达的原理。在前面的讨论中已经提到， 根据不同的要求，成像算法（特别是横向成像算法）有许多种，本章只介绍最简 单的距离-多普勒算法的原理，目的是由此联系到对合成孔径雷达系统的要求以 及工程实现方面的问题。 合成孔径雷达通常以场景作为观测对象，它与一般雷达有较大不同，我们将 在本章讨论合成孔径雷达有别于一般雷达的一些技术性能和参数。 4.1 条带式合成孔径雷达成像算法的基本原理 4.1所示，设X 轴为场景的中心 线，Q 为线上的某一点目标，载机以 高度H 平行于中心线飞行，离中心线 的最近距离B R 为 B R = （4.1） 当载机位于A 点时，它与Q 点的斜距 为 R = （4.2） 式中t X 为点目标Q 的横坐标。 当分析中心线上各个点目标的回波状况及成像算法时，可以在包括场景中心 线（即X 轴）和载机航线的平面里进行。至于场景里中心线外的情况将在后面 说明，这里暂不讨论。 一般合成孔径雷达发射线性调频（LFM ）脉冲，由于载机运动使其到目标的 距离发生变化，任一点目标回波在慢时间域也近似为线性调频，而且包络时延也 几何示意图

随距离变化，即所谓距离徙动。合成孔径雷达成像算法的任务是从载机运动录取得到的快、慢时间域的回波数据，重建场景图像，它是二维匹配滤波问题。 严格考虑距离徙动的成像算法比较复杂，在实际应用中，一般均根据情况采用一些较简单的算法，这些将在第五章里系统介绍。在这里我们主要讨论分辨率较低，距离徙动影响可以忽略的最简单的情况，这时可采用简易的距离-多普勒基本算法。 所谓距离徙动的影响可以忽略不计是指雷达波束扫过某点目标的相干处理时间里，目标斜距变化引起的距离徙动值小于距离分辨单元长度的1/4~1/8，即场景中心线上所有点目标的回波（距离压缩后的）在慢时间域里均位于同一个距离单元。当然，因斜距改变引起的二次型相位变化还是需要考虑的，即系统的脉冲响应函数应考虑二次型相位。这种情况下的成像算法是比较简单的，可将回波信号先在快时间域作脉压匹配滤波，然后再对快时间域的每一个距离单元分别沿慢时间作方位压缩的匹配处理，于是得到场景的二维图像。在上面的图4.1中，我们提出只对中心线上的目标进行讨论，场景的二维图像当然包括场景里中心线以外的目标，这将在下一节里说明。 脉压匹配滤波可以在时域用回波数据与系统函数作卷积处理，也可以在频域作乘积处理，由于乘积的运算量小，同时时频域之间的傅里叶变换有FFT快速算法，频域计算用得更多。此外，由于场景有一定宽度，比发射脉冲宽度宽不少，而沿慢时间录取的数据长度一般也比波束扫过一个点目标的相干积累时间长得多，即时域信号长度比系统匹配函数长得多，这里应将信号分段处理后再加以拼接。 4.2合成孔径雷达回波的多普勒特性 信号有时域表示和频域表示，一般情况直接获取的是时域信号，通过傅里叶变换得到它的频谱。合成孔径雷达信号也是如此，快时间表示的发射信号是在时域生成，而慢时间回波则为载机运动过程中回波的变化序列。通过傅里叶变换，可以得到快时间频谱（距离谱）和慢时间频谱（多普勒谱或方位谱）。 合成孔径雷达信号有它的特殊性，它的回波为众多点目标回波的线性组合，而对一个点目标来说，其快、慢时间回波均为（或近似为）线性调频信号。对于

微波光子信号处理技术

I 光纤布拉格光栅FBG 1、光纤布拉格光栅简述 光纤Bragg 光栅是掺锗单模石英光纤经紫外光照射成栅技术形成的全新光纤型光栅，其结构如图1-1所示。成栅后的光纤纤芯折射率呈现周期性分布条纹并产生Bragg 光栅效应。这种光栅的基本光学特性就是以共振波长为中心的窄带光学滤波器，像镜子一样工作，它只反射Bragg 中心波长B λ的光，而对所有其 它的波长进行传输 。图1-2用输入光波的反射谱和透射谱很直观地说明了这个问题。布拉格波长为 2B eff B n λ=Λ （1-1） 其中eff n 为有效折射率，B Λ为光栅的布拉格周期。 图1-1 光纤布拉格光栅结构示意图 图1-2 光纤布拉格光栅光谱特性说明

2、光纤布拉格光栅的分类 光纤Bragg光栅的周期一般在100nm数量级，按照折射率调制的周期和幅度的不同，可以分为均匀光纤Bragg光栅、啁啾光纤Bragg光栅、相移光纤Bragg 光栅和取样光纤Bragg光栅等等。 均匀光纤Bragg光栅的特点就是光栅的周期和折射率调制度大小均为常数，是最常见的一种光纤光栅。 啁啾光纤Bragg光栅就是在普通的均匀光栅中引入啁啾量，即光栅周期不再是一个恒定值，而是随位置而改变。光栅的Bragg反射波长是关于光栅周期的一个函数，因此它也随位置而改变。图1-3所示为啁啾光纤光栅的结构示意图。 图1-3 啁啾光纤光栅的结构图 相移光纤光栅的特点是光栅在某些位置发生相位跳变，通常是P相位跳变，从而改变光谱的分布。相移的作用是在相应的反射谱中打开一个缺口，相移的大小决定了缺口在反射谱中的位置，而相移在光栅波导中出现的位置决定缺口的深度，当相移恰好出现在光栅中央时缺口深度最大，因此相移光纤光栅可用来制作窄带通滤波器，也可用于分布反馈式光纤激光器。 采样光纤光栅的特点是光栅由许多小段光栅构成，折变区域不连续，如果这种不连续区域的出现有一定周期性则又称为超结构光栅，其反射谱出现类似梳状滤波的等间距尖峰，且光栅长度越长则每个尖峰的带宽越窄，反射率越高；采样光栅结构示意图如图1-4所示。

雷达成像技术

雷达成像技术实验报告 实验一 ——线性调频信号的匹配实验理论分析： 线性调频信号的一般表示形式为：s=exp(j*pi*k*t.^2)，雷达发射信号脉冲线性调频信号，回波有一定的脉宽。雷达测距的分辨率受回波脉宽的影响，因此对接收信号进行脉冲压缩可以提高雷达测距分辨率。 脉冲压缩的思路是对接受信号做相关。对信号做相关，即使信号通过一匹配滤波器，匹配滤波器的冲激响应为s*（-t），系统传递函数S*(f) 。对于线性调频信号S（f）=exp(-j*pi*f.^2/k)。所以S*(f) =exp(j*pi*f.^2/k)。 可以有三种方法实现匹配滤波。 1.信号直接通过滤波器Hf=exp(j*pi*f.^2/k)。 2.对回波信号s（t）进行变换得到s*（-t），再将回波信号通过以s*（-t）为冲激响应的滤波器。 对回波信号s（t）进行变换得到S*(f)，再将回波信号通过以S*(f)为系统传递函数的滤波器。 源程序： clear all Tu=10.e-6; Br=100.e6; fs=120.e6; ts=1/fs; kr=Br/Tu; N=round(fs*Tu); N=2^(round(log2(N))+1).*2; Tp=N/fs; t=(-Tp/2:ts:(Tp/2-ts))+14.e-6; s1=exp(j*pi*kr*(t-13.e-6).^2).*(abs(t-13.e-6)

微波成像

微波成像 微波是频率在300MHz～300GHz，相应波长为1m～1mm的电磁波。与无线电波相比，微波具有频率高、频带宽、信息容量大、波长短、能穿透电离层和方向性好等特点， 微波成像是指以微波作为信息载体的一种成像手段，其原理是用微波照射被测物体，然后通过物体外部散射场的测量值来重构物体的形状或(复)介电常数分布。由于介电常数大小与生物组织含水量密切相关，故微波成像非常适合对生物组织成像，当大的不连续性限制了超声波成像的效率，生物组织的低密度限制了X射线的使用时，微波却可以发挥独特的作用，获得其它成像手段无法获得的信息。微波成像具有安全、成本低、理论上可对温度成像等特点 成像是个逆散射的问题，其根据散射的回波信号反演提取目标特征信息。现在，为人们所熟知的X光、激光、声波、微波、毫米波等多种成像技术，只是选择的信息载体与目标的相互作用不同而已。而微波成像是依赖电磁波与目标的相互作用，从散射回波信号中挖掘、提取目标信息，重构目标特征。 其主要困难在于微波波长与被测生物体尺寸接近，衍射作用明显，不能使用类似于X射线的投影成像方法，只能采用更加复杂的基于逆散射的反演算法 作为成像反演计算出发的电磁散射方程，不但是一个非线性方程，求解困难，计算耗时长，而且属于病态方程，求解是不稳定的，微小误差会造成计算结果的巨大偏离 微波CT 微波成像过程中广泛使用最初是应用于医学上CT图像重建的一种方法,时域紧缩场微波成像算法与此类似,其原理是:将成像区域内的每一个分辨单元视为一个辐射点,首先得到某辐射点在各角度下的辐射功率,将这些功率相加即可得到该辐射点的总辐射强度。求出该目标成像区域内所有辐射点的辐射功率强度,对这些功率归一化后逐个描点,即可得到成像区域的灰度图。 从发射出来的微波作用到生物体，将有(1)直射穿过生物组织的波，又称为透射波；(2)经生物体衍射和反射从斜偏方向入射来的波；(3)投射到生物体内部的微波激励生物组织，发出属于微波范围的电磁波。以上三种方式的电磁波都将在接收天线上反映出来，并被信号检测装置检测出来，用以构成不同形式的微波CT。基于(1)工作原理的微波CT称为透射型CT，

微波近场成像方法研究[1]

第39卷第4期(总第154期) 2010年12月 火控雷达技术 F ire Control R ada r T echnology V o.l 39N o .4(Se ries 154) D ec .2010 收稿日期:2010-08-31 作者简介:周子超,男,1985年生,硕士研究生。研究方向为雷达电路与系统 微波近场成像方法研究 周子超 李重阳 (西安电子工程研究所 西安 710100) =摘要>提出一种适用于机场隐匿物体探测、走私以及其它场合安检的毫米波成像方法。使用的成像方法是用天线在x -y 平面上进行扫描,利用接收到的目标散射回波的相位及其幅度信息重建目标的二维像。对二维重建算法进行详细的推导,并对该算法进行计算机仿真,仿真结果表明该算法 不但可以准确重建目标的二维像,而且具有良好的分辨率。 关键词:毫米波成像;电磁散射;目标重建中图分类号:TN92 文献标志码:A 文章编号:1008-8652(2010)04-004-05 Study onM icro wave I m agingM ethod in Near F ield Zhou Zichao ,Li Chongyang (X i c an E lectronic Engineering R esearch Instit u te ,X i c an 710100) Abst ract :A m illi m eter -w ave i m ag i n g m et h od is presented for detection of concealed ob jec,t contraband at a irports and safety check in other positions .The proposed i m ag i n g m et h od is to scan over the x -y plane by usi n g the anten -na ,and to reconstr uct 2-d i m ensional i m age of the ob ject by usi n g the rece i v ed phase and a m plitude infor m ati o n o f t h e target scattering echo .A 2-di m ensi o na l i m age -reconstructi o n algor ithm is deduced i n deta i,l w hich is si m u lated w it h a co m puter .The si m ulated resu lt sho w s t h at the algorithm can not on l y reconstruct 2-d i m ensi o na l i m age o f the tar ge,t bu t also the i m age w ith perfect reso l u ti o n . K eywords :m illi m eter -w ave i m aging ;electr o m agnetic scatteri n g ;target reconstructi o n 1 引言 微波近场成像与雷达成像一样,它也是一种电磁逆散射问题,简单地说就是已知目标的散射近场和入射场,逆推或反演表征目标几何特征或物理特征的目标函数。当目标处于天线的近场菲涅尔区时,电磁波以球面波形式作用于目标,入射和散射波前均近似呈球面特征,使成像反演具有一般性。正是由于其具有一般性,使其潜在的应用更具广泛性,故国内外许多学者就此纷纷展开了研究[1~8] ,其中Joaqui m Fortuny 对三维近场合成孔径雷达成像算法做了系统的研究[6] 。由于在军事、安检等方面的需求,H. D.Co llins 等研发的实时全息监视系统利用角谱后向传播理论实现对目标的重建 [1] ;为了实现 对人体隐匿物品的探测,D.M.Sheen 等根据电磁 波的传播关系及色散关系,通过数学上的严格推导,成功实现了对目标的三维重建 [2,3,4] ;日本学者Yuji Saka m oto 等利用近场菲涅尔近似实现了对物体的重建。相对于国外,国内学者在微波成像方面起步较晚,但通过摸索也取得了一定的进展[7,8,10] 。本文从电磁波的传播关系出发,对成像的基本原理进行详细的推导,同时根据其算法利用MATLAB 对成像结果进行仿真,在此基础上通过分别改变天线的扫描范围以及目标平面和天线扫描面的距离,分析了其对成像空间分辨率的影响。 2 成像算法分析 211 成像的基本原理 考虑一个位于z =0的平面,称为目标平面。我

微波光子学研究的进展

微波光子学研究的进展 2009-08-1916:31 摘要:微波光子学注重微波与光子在概念、器件和系统的结合，典型研究包括微波信号的光产生、处理和转换，微波信号在光链路中的分配和传输等。其研究成果促进了新技术的出现，如光载无线(RoF)通信、有线电视(CATV)的副载波复用和光纤传输、相控阵雷达的光控波束形成网络以及微波频域的测量技术等. 英文摘要:In microwave photonics, the combination of concepts, devices and system is emphasized. Its typical research includes: photonic microwave generation, photonic signal processing and conversion, distribution of microwave signals in optical links, and so on. These research results promote new technologies such as Radio over Fiber (RoF) communications, the subcarrier multiplex and fiber transmission of Cable Television (CATV), optical control beam forming network in phased array radar, test technologies in microwave frequency, and so on. 基金项目：国家自然科学基金资助项目(60736002、60807026) 1 微波光子学产生的背景 光波分复用技术的出现和掺铒光纤放大器的发明使光通信得到迅速发展。光纤通信具有损耗低，抗电磁干扰，超宽带，易于在波长、空间、偏振上复用等很多优点，目前已实现了单路40～160 Gb/s、单根光纤10 Tb/s的传输。 随着容量传输速率的不断提高，光纤系统需要在光发射和接收机中采用微波技术。 与此同时，随着对无线通信容量需求的增加，微波技术也在迅速发展。微波通信能够在任意方向上发射、易于构建和重构，实现与移动设备的互联；蜂窝式系统的出现，使微波通信具备高的频谱利用率。但目前微波频段的有限带宽成为严重问题，人们开始考虑30～70 GHz新频段的利用。60 GHz光载无线(ROF)系统由于接入速率高和不需要另外申请牌照等优点正成为宽带接入的热门技术。60 GHz信号在大气中的传输损耗高达14 dB/km，意味着在蜂窝移动通信中信道频率可更加频繁地重复使用。但传统的微波传输介质在长距离传输时具有很大损耗，而光纤系统具有低损耗、高带宽特性，对于微波传输和处理充满吸引力。 光纤技术与微波技术相互融合成为一个重要新方向。从理论上来讲，微波技术和光纤技术的理论基础都是电磁波波动理论。在光电器件中，当波长足够小时要考虑波动效应，采用电磁波理论来设计和研究光电器件，如波导型或行波型器件。理论基础的统一，使得微波器件和光电子器件可使用相同材料和技术在同一芯片上集成，这极大促进了两个学科的结合，促进了一门新的交叉学科——微波光子学的诞生。 微波光子学概念最早于1993年被提出[1]。其研究内容涉及了与微波技术和光纤

雷达成像技术-第二章汇总

第二章距离高分辨和一维距离像 雷达采用了宽频带信号后，距离分辨率可大大提高，这时从一般目标（如飞 机等）接收到的已不再是“点”回波，而是沿距离分布开的一维距离像。 雷达回波的性质可以用线性系统来描述，输入是发射脉冲，通过系统（目标） 的作用，输出雷达回波。系统的特性通常用冲激响应（或称分布函数）表示，从 发射波形与冲激响应的卷积可得到雷达回波的波形。 严格分析和计算目标的冲激响应是比较复杂的，要用到较深的电磁场理论， 不属于本书的范围。简单地说，雷达电波作用的目标的一些部件对波前会有后向 散射，当一些平板部分面向雷达时还会有后向镜面反射；这些是雷达回波的主要 部分；此外还有谐振波和爬行波等。因此，目标的冲激响应（分布函数）可以用 散射点模型近似，即目标可用一系列面向雷达的散射点表示，这些散射点位于后 向散射较强的部位。由于谐振波和爬行波的滞后效应，有时也会有少数散射点在 目标本体之外。如上所述，目标的散射点模型显然与雷达的视线向有关，例如当 飞机的平板机身与雷达射线垂直时有很强的后向镜面反射，而在偏离不大的角度 后，镜向反射射向它方，不为雷达所接收。目标的雷达散射点模型随视角的变化 而缓慢改变，且与雷达波长有关，分析和实验结果表明，在视角变化约10°的 范围里，可认为散射点在目标上的位置和强度近似不变。顺便提一下，前面曾提 到微波雷达对目标作ISAR成像，目标须转动3°左右，在分析时用散射点模型 是合适的。 虽然目标的散射点模型随视角 快得多。可以想像到，一维距离像是 三维分布散射点子回波之和，在平面 波的条件下，相当三维子回波以向量 和的方式在雷达射线上的投影，即相 同距离单元里的子回波作向量相加。 我们知道，雷达对目标视角的微小变 化，会使同一距离单元内而横向位置

探地雷达成像算法研究

探地雷达成像算法研究 摘要 探地雷达(Ground Penetrating Radar,简称GPR)集无损检测、穿透能力强、分辨率高等众多优点而成为检测和识别地下目标的一种有效技术手段。性能优良的探地雷达成像方法有助于精确定位地下目标，同时提高对目标的检测和识别能力，从而推动探地雷达在城市质量监控、地质灾害、考古挖掘、高速公路无损检测、地雷探测等各个方面得到更广泛的应用。 本文以中国电波传播研究所的探地雷达LD-2000为实验设备，从中读取探测数据。以MATLAB为软件平台，实现了探地雷达数据的显示、处理、成像几个部分。其中数据显示方式包括数据的波形堆积图，剖面面色阶图以及带数据波形图；数据处理部分包括直达波的去除、背景噪声的去除、振幅增益等；雷达成像算法部分主要采用波前成像算法和投影层析成像算法。

Imaging Algorithm of Ground Penetrating Radar ABSTRACT GPR (Ground Penetrating Radar, referred GPR) set of non-destructive testing, penetration ability, many advantages of high resolution detection and identification of underground and become the target of an effective technical means. Excellent performance GPR imaging approach helps pinpoint underground targets, while increasing the target detection and identification capabilities, thereby promoting the quality of ground penetrating radar surveillance in the city, geological disasters, archaeological excavation, highway nondestructive testing, mine detection, etc. aspects to be more widely used. In this paper, China Institute of Radiowave Propagation GPR LD-2000 for the experimental apparatus, reads probe data. MATLAB as the software platform to achieve a ground-penetrating radar data display, processing, imaging several parts. Wherein the data includes a data waveform display stacked, with a cross-sectional side view and a gradation data waveform; data processing section includes the removal of the direct wave, the background noise removal, the amplitude gain, etc.; radar imaging algorithm some of the major imaging algorithm and the wavefront projection tomography algorithms.

微波光子学

掺铒光纤（EDF）是使掺铒光纤放大器(EDFA)具有放大特性的关键技术之一，它多用石英光纤作为基质，也有采用氟化物光纤的。掺铒光纤的制作是以传统的改进化学气相沉积工艺，气相轴向沉积工艺，外气相沉积工艺为基础，结合气相掺杂技术或液相掺杂技术来完成的，其中液相掺杂技术使用的更为普遍。在掺铒光纤放大器技术中，掺铒光纤工艺至关重要，在光纤中可认为信号光与泵浦光的场近似高斯分布，在光纤芯轴线上的光强最强，所以掺杂时尽量使杂志粒子集中在近轴区域，以使光域物质的作用最充分，从而提高能量转换效率。一般单模光纤纤芯直径在9微米左右，如果将掺杂光纤拉得比常规光纤更细，可提高信号光和泵浦光的能量密度，从而提高其相互作用的效率。但芯径的减小将会带来新的问题，芯径小的掺杂光纤与常规光纤的模场不匹配，从而带来较大的反射和连接损耗。通常的解决办法是在光纤中掺氟(F)元素，以降低其折射率（但并不改变半径），从而改变模场直径，使之增大到与常规光纤可匹配程度，此时连接损耗可以降至0.5dB以下，这种方法称为扩散成锥法，即在光纤尾端形成模场直径锥。 在掺铒光纤的制造过程中还有一个最佳掺杂光纤长度的问题。掺杂光纤太短，掺杂离子对泵浦光的吸收不充分，不能形成离子数反转；掺杂光纤太长，在输出端介质吸收激光光子，使输出功率下降。因而掺铒光纤存在一个最佳长度，以获得最小的阀值功率，使所能得到的泵浦光子数和离子反转数在泵浦端达到最大值，以充分得到高的泵浦光转换效率。 掺铒光纤的设计对于宽带平坦的增益是非常重要的，掺铒光纤的参量包括材料特性和波导特性两个方面。掺铒光纤的优化设计包括优化芯部组分（芯部共掺杂离子，掺杂浓度及在纤芯的分布等）和波导结构两方面内容。优化芯部组分设计，提高铒离子掺杂离子在石英玻璃中的分散性是光纤材料设计的重要内容。目前掺铒光纤采用的最多的基质材料是Ge/Al/Si体系，同时进行共掺杂的还有其它稀离子（如La3+等）、研究发现，改变掺量，将引起吸收峰和荧光带中心的移动和峰值的改变，可以有效地改善EDFA的增益平坦度。 铒离子的掺杂浓度和与铒离子共掺杂元素的选择对EDF的性能产生重要的影响，若掺杂浓度过低，在掺杂离子总数有效数低于入射光子的区域，基态有可能耗尽倒空，增益作用被终止。原则上，铒离子掺入的浓度越高，单位光纤长度上的光增益越高，从而可以用较短的光纤长度获得所需要的光增益。若掺杂浓度过高，则可能出现浓度抑制问题，即过高地掺杂浓度可能使铒离子靠得很近，铒离子之间将存在能量转移，导致激光上能级的有效粒子数降低，荧光寿命降低，激光过程受到限制，从而使光纤的性能退化，故存在适宜的掺杂浓度范围。适度提高掺杂浓度的前提是提高分散性，可以通过改善基质材料的溶解特性，如采取高掺杂AlLa材料设计，可以改进制备工艺．提高掺杂离子的分散性和均匀性，避免掺杂不均匀带来的浓度偏析影响。为获得最佳泵浦效果，铒离子沿光纤剖面理想的浓度分布应与泵浦光束的光强度匹配，但在实际掺杂工艺条件下，实现上述理想分布较为困难。一股可行的工艺设计是考虑将铒离子集中掺杂在纤芯的中央区域，这样可以避免光强较弱的边缘部分因铒离子未被充分激励而成为吸收体，使增益下降，同时可以使中央区域的铒离子到充分激励。所以掺铒光纤的增益系数井不单纯与纤芯半径有关，还取决于掺杂的半径。 掺铒光纤的设计，除了选定基质与掺杂浓度外，对光纤波导参数（芯径或模场直径、数值孔径．截止波长等）的合理选择也是很重要的。这直接关系到信号光与泵浦光、放大光纤与传输单模光纤之间的模场匹配与能量耦合效率。掺铒光纤的光学结构说到底是由EDF在EDFA中的性能要求和光纤制造工艺共同决定的。增益和泵浦效率是EDFA的重要参数。它们依赖于折射率剖面、铒离子掺杂区域和浓度等光纤结构。获得高增益和泵浦效率需要粒子数反转率高，目的是使较小的泵浦功率下获得最大的信号增益功率，尽可能充分利用耦合入EDF的泵浦功率，因此，EDF选择合适的结构及光学参数及其重要。 光纤光栅是利用光纤材料的光敏性，在纤芯内形成空间相位光栅。所谓光纤中的光敏性是指掺杂光纤中通过激光时，光纤的折射率将随着光强的空间分布发生相应的变化，这种现象也称为光致折射率变化效应，如用激光干涉条纹侧面辐照掺锗光纤，就会在光纤中的一段长度内，形成光纤长度方向折射率的周期扰动，从而形成光纤光栅，或称为光纤Bragg光栅，而且这种光栅在 C 500以下稳定不变，用C 500以上高温可擦抹。光纤光栅的作用实质是在纤芯内形成一个窄带的（透射或反射）滤波器或反射镜，利用这一特性可构成许多性能独特的光纤无源器件，且光纤光栅（FBG）具有体积小、重量轻、波长选择性好、不受非线性效应影响、极化不敏感、带宽范围大、附加损耗小、器件微型化、耦合性能好、可与其他光纤器件融成一体等特性，其制作工艺比较成熟，易于形成规模生产，成本低，具有很好的实用性，其优越性是其他许多器件无法替代的，这使得光纤光栅以及基于光纤光栅的器件成为光学领域理想的关键器件之一。 光纤光栅的传统应用主要集中在光纤

逐点扫描毫米波全息成像雷达的建模仿真分析

激光与光电子学进展47,110701(2010) L a ser &Opt oe l e ct ro nics P ro gress C 2010 中国激光 杂志社do i:10.3788/L OP 47.110701逐点扫描毫米波全息成像雷达的建模仿真分析 夏继钢!汤!燕 (中电科技扬州宝军电子有限公司,江苏扬州225003) 摘要!基于菲涅耳衍射理论建立了毫米波全息成像雷达理论模型,确定了照射源、传输空间、目标后向散射系数、散射传输空间和接收复数信号之间的关系,根据该理论模型利用接收的复数信号反演计算出目标图像。基于傅里 叶光学角谱理论,采用M atlab 程序针对该毫米波全息成像雷达理论模型进行了编程计算。该仿真程序可以仿真 计算系统中各种因素对成像质量的影响,包括发射天线增益方向图、接收天线方向增益图和目标散射特性等。利 用该仿真程序可以优化系统中的各项参数,为实际设计毫米波全息成像系统提供帮助。 关键词!成像系统;电磁场与微波技术;毫米波雷达;全息成像;建模仿真 中图分类号!O438.1!!!!OCIS !070.0070090.0090110.0110!!!!文献标识码!A Theory Modeling,Simulation and Analysis on Millime te r Wave Holographic Imaging Radar Based on Point Scanning Mode Xia Jigang !Tang Yan (Yan gzhou Ba ojun Ra dio F a ct or y ,Chin a Elect r on ics T echn ology Gr ou p Cor por a tion , Ya n gzhou ,Jia ngsu 225003,Chin a ) Abstract !Based on the Fresnel diffraction theory,a theorictic al model of the millimeter wave holographic imaging radar is developed,in whic h the relationship about the irradiator,transition space,object back sca t tering c oefficient, back scattering transition spac e and the received complex data is https://www.wendangku.net/doc/6f12438616.html,ing the model,the object image c an be obtained.A simulation program is presented by the Matlab program based on the Fourier optics angle spectrum theory,whic h can be used to analyze the effect of each factor on the imaging quality and help design realistic radar system. Key wo rds !im aging systems;elec t romagnetic field and microwave tec hnique;millimeter wave radar;hologra phic imaging;modeling and simulation !!收稿日期:2010 04 16;收到修改稿日期:2010 06 01 作者简介:夏继钢(1973?),男,工程师,本科,从事电磁场与微波技术领域的工作。E mail:baoba o -020521@https://www.wendangku.net/doc/6f12438616.html, 1!引!!言 毫米波波长介于1~10mm 之间,整个毫米波波段具有四个较好的大气传输窗口即以35,94,140和220GH z 为中心的波段。相比于低频段的微波成像,毫米波波长短,成像分辨率高,成本高;相比于光学和红外成像,毫米波成像系统能够探测藏匿在衣物内或衣物中的武器以及违禁物品、大雾天气下的目标等,但清晰度要远低于光学成像[1,2]。因此光学、红外、毫米波和微波成像各有优缺点,在应用中主要取决于实际情况。显然,对于藏匿武器等的违禁物品、大雾天气下的目标探测需要达到可以辨析形状的清晰度时,采用毫米波成像系统比较合适[1~11] 。 根据成像系统是否采用照射源,毫米波成像系统可以分为主动和被动两种模式;根据是否采用相干体制,主动毫米波成像系统可以分为相干模式和非相干模式,其中相干模式即是全息系统[3,4]。相比于其他形式的毫米波成像系统,对于近距离探测违禁物品,毫米波全息成像系统具有显著优势,可以有效探测并对这些违禁物品成像,提高机场、银行等重要部门的安全[6,7]。 然而,采用毫米波或者更短波长如太赫兹信号来实现高速全息成像,需要N #N 个收发单元(N 一般要求大于64)才能具有比较好的成像效果。众所周知,如此高频率的器件,无论是信号源、功放,还是低噪放、