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晶体光折变效应与光学存储+差热分析

晶体光折变效应与光学存储+差热分析
晶体光折变效应与光学存储+差热分析

实验:晶体光折变效应与光学存储+差热分析

材料物理0910245 卢家汉

[实验目的]

1. 观察晶体光折变效应现象,学习研究光折变效应的实验方法。

2. 学习利用光折变效应进行光学图象存储。

[实验原理]

一.光折变效应机理

光折变效应是电光材料在光辐照下,折射率随光强的空间分布而发生的变化。当晶体在光辐照下,光激发电荷进入邻近能带,光激发载流子因浓度梯度扩散,或在电场作用下漂移,或由光伏打效应而运动。经过再激发,在迁移,再俘获,最后离别了光照区,定居于暗光区。这样形成了与光强分布相对应的空间电荷分布,这些光致分离的空间电荷按照泊松方程,产生相应的空间电荷场。空间电荷场使得晶体产生畸变,导致其密度产生了变化,折射率也随之变化。

二、光存储原理

物光和参考光基于二波耦合在光折变晶体中产生干涉,由于光折变效应,干涉图样被记录下来。然后再单独用参考光以同样角度照射晶体同一点,这样就能得到物光的信息,整个过程实现了信息的存储与读出。

[实验方法和实验仪器]

本实验中,实验仪器主要有:全固态绿光激光器,减光板,分束棱镜,掺铁 LiNbO 3 晶

体样品,激光功率计,2 波片,偏振棱镜,快门,反光镜,透镜等。

[实验内容及要求]

按光路图摆好光学器件,在要放存储晶体的位置放好光屏,调节好物光和参考光使其在光屏上的光斑重合,然后移去光屏,在相应的位置以一定角度放好晶体。光学存储开始,过一段时间,挡住物光,参考光继续照射,实现光学信息的读出。

【观察实验现象】本实验中选取雪花形状的光阑,在放上晶体后,可以看到物光透过晶体在墙上形成的清晰的雪花状光斑。过一会儿,光斑开始模糊,这时候,挡住物光,只用参考光照射晶体,可以看到墙上同样地方有模糊的雪花状光斑。继续曝光很长时间,再遮住物光,可以发现墙上雪花状光斑越来越清晰。

[实验目的]

1. 了解差热分析的基本原理及差热曲线的分析方法。

2. 熟悉差热分析仪的使用方法。

[实验原理]

热分析是程序控制温度下,测量物质的物理性质与温度关系的一类技术。差热分析是热分析方法的一种。其根据是当物质发生物理化学变化(如熔化及凝固、固熔体分解、相变等) 时,都有其特征温度,并伴随着热效应,从而造成所研究物质与周围环境的温差。此温差及相应的特征温度,可用以鉴定物质或研究其有关的物理化学性质。

为对某待测样品进行差热分析,则将其与热稳定性良好的参比物一同置于温度均匀的电炉中以一定的速率升温。这种参比物如 SiO2 、Al2O 3 ,它们在整个试验温度范围内不发生任何物理化学性能的变化,因而不发生任何热效应。所以,当样品没有热效应产生时,它和参比物温度相同,两者的温差ΔT=0;当样品产生吸热(或放热)效应时,由于传热速率的限制,就会使样品与参比物温度不一致,即,两者的温差ΔT≠0。

ΔT对参比物温度 T 作图,可得差热曲线如下图所示:

当ΔT=0 时是一条水平线(基线); 当样品放热时,出现峰状曲线,吸热时则出现方向相反的峰状曲线。热效应结束后温差消失又重新出现水平线。这些峰的起始温度与物质性质有关。峰状曲线与基线围起来的面积大小则对应于过程热效应的大小。

差热峰的面积与过程热效应成正比,即

式中m 为样品的质量; ΔT 为温差; t1,t2为峰的起始时刻与终止时刻;

为差热峰的面积 A,K 为仪器参数,与仪器特性及测定条件有关。同一仪器测定条件相同时 K 为常数,可用一定量已知热效应的标准物质,在相同的实验条件下测其差热峰的面积,由上式得K值。

[实验内容及要求]

使用CRY-2P高温差热分析仪测量 Li/Nb = 58/42样品的差热曲线,从而得到该的样品熔点和相变点。

实验步骤如下:

一、预热

打开数据接口单元,差热放大单元,温控单元的电源开关,并使温控单元的面板指示在“stop”状态,一般预热20分钟。

二、打开计算机

三、准备样品

放松炉体上的压紧螺钉,转出炉体盖,用钩子钩住上保温盖放在旁边的工作台上,注意要轻

拿轻放。用镊子夹起里面的氧化铝内炉盖放于工作台上,取一个空铂坩埚放于工作台上,用耳匙把样品(两耳匙量)加于铂坩埚内,坩埚放到炉子里面之前要用镊子夹起振动几下,使粘在坩埚外壁上的粉末落下。用镊子夹起盛有待测样品的铂坩埚放在炉体内的坩埚架上。

四、采样设置和程序控温设置

1、打开计算机桌面上的CRY-2P,进行“采样设置”。

2、打开桌面上的“XML2001”进行温控程序设置。

五、关闭方法和数据处理

[注意事项]

1.差热单元:电炉启动后,量程转到相应量程,关闭时,量程转到短路后再关闭电。2.调零:在短路状态下调零。

3.移位:PC上DTA 是否在 0 左右,如果不在,用移位调到0 左右,此时量程打到相应量程。

4.斜率调整不要动,始终为 7。

5.低温段,作第二次时要把起始温度降到 50 ℃以下,否则有 0.5℃偏差。

3、光行差效应的解释

3、光行差效应的解释 (1) 光行差效应提出 1725年,英国天文学家布莱德雷发现了恒星的"光行差"现象,以意外的方式证实了罗麦的理论。刚开始时,他无法解释这一现象,直到1728年,他在坐船时受到风向与船航向的相对关系的启发,认识到光的传播速度与地球公转共同引起了"光行差"的现象。他用地球公转的速度与光速的比例估算出了太阳光到达地球需要8分13秒。这个数值较罗麦法测定的要精确一些。菜德雷测定值证明了罗麦有关光速有限性的说法。光速的测定,成了十七世纪以来所展开的关于光的本性的争论的重要依据。但是,由于受当时实验环境的局限,科学家们只能以天文方法测定光在真空中的传播速度,还不能解决光受传播介质影响的问题,所以关于这一问题的争论始终悬而未决。 在地球上用望远镜观测遥远的任意一颗恒星,发现在地球轨道的不同位置上,我们用以观察的望远镜方向在一年内有周期性的变化。 v 图 假如星光射来的方向固定,如图1所示,则当地球在位置a 时,望远镜需朝下偏一个角度α’; 当地球在位置b 时,望远镜需朝上偏一个角度α。如果a 、b 位置使星光与望远镜方向组成的平面都与地球轨道平面垂直,则α=α’。在一般位置上,α角的大小要变化。这在观测上表现为一颗恒星一年内在天球上画出一个很小的椭圆形轨迹,这就是光行差现象。 如图2所示,设恒星发出的光以速度c 垂直与地球的轨道平面,则望远镜必须倾斜一个α角,以保证进入望远镜筒口的光经过t ?时间后到达筒底,被我们的眼睛看到,而不至于被筒壁挡掉。从图上可以看出:

c v t c t v tg =??= α,在实际观测中,这个最大的α角约等于10-4弧度,刚好等于地球绕太阳的轨道运动速度除以光速。 2、实验结果 科学家们认为“以太”和绝对空间参考系是对应的,光相对“以太”的速度是恒定的c 。所以人们不得不接受这样的图画:太阳系就是对应于以太静止的参考系,地球在这个以太海洋中以30公里/秒的速度运动,完全没有带动以太。 光行差现象首先由于1727年报道的。 如图:[布喇德雷光行差现象](1728) a)地球相对与该恒星静止。 b)地球相对与该恒星与恒速率运动。 C)太阳相对于以太是静止的 布喇德雷对天龙座γ星进行了一年的观测得到的结论是:以太相对于恒星静止。或者说:以太完全不被地球所拖拽。 麦克尔逊—莫雷实验各次结果 观测者 年份 l δ计算 δ观测(上限) 比值

晶体光学及光性矿物学复习资料

晶体光学 1、晶体光学:晶体光学是研究光在单晶体中传播及其伴生现象的分支学科 2、光性矿物学:用透射偏光显微镜研究透明矿物的光学性质的学科。矿物学的一个分支。内容包括晶体光学 3、两者关系:包含与被包含关系 4、折射定律:折射线在入射线与法线组成的平面内;折射线和入射线分别位于法线两侧;两介质一定时,入射角的正弦与折射角的正弦之比为一常数N,N称为折射介质2相对折射介质1的相对折射率,即N=sini/sinr=N2/N1。 5、相对折射率:光在两种不同介质中速度的比值叫做相对折射率。 6、光性均质体简称均质体,其光学性质不随方向发生变化,为各向同性的介质。 7、光性非均质体简称非均质体,各个方向的光学性质不同。 8、一轴晶光率体:垂直切面类型光率体切面为圆,其半径等于No,光波垂直这种切面入射(平行光轴入射)时,不发生双折射,其折射率等于No,双折率 N= 0,一轴晶只有一个这样的圆切面。平行切面类型光率体切面形状为椭圆光波垂直此切面入射,发生双折射,分解成两种偏光,其振动方向必然平行椭圆切面的长短半径,相应地折射率为两个主折射率Ne和No,双折率N=|Ne-No|,是一轴晶矿物的最大双折率。斜交切面为椭圆形光波垂直于此切面入射, 即斜交光轴入射,会发生双折射分解成两种偏光,其振动方向分别平行椭圆切面的长短半径,相应的折射率分别为No和Ne’,且总有一个为No双折率,N=|Ne’-No| < |Ne-No| 正晶时,短半径为No;负晶时,长半径为No 9、二轴晶光率体主要切面特征①垂直光轴切面为圆切面,半径等于Nm,光波垂直这种切面入射时,不发生双折射。折射率为Nm。②平行光轴面切面椭圆切面,半径分别等于Ng与Np,光波垂直这种切面入射时,发生双折射,双折射率等于椭圆半径之差,Ng-Np是二轴晶矿物最大双折率。③其它切面椭圆切面,发生双折射,长、短半径不同。 10、光性方位:光率体主轴与晶体结晶轴之间的关系就是光性方位,表示光率体的主轴N;Ne和No,或者Ng、Nm、Np与晶体的结晶轴a、b、c之间的关系。 11、光性方位(Optical orientation):光率体主轴与晶体结晶轴之间的关系。中级晶簇光性方位:Z晶轴与Ne一致。低级晶簇光性方位:斜方晶系:三个主轴与三个结晶轴一致。如黄玉。单斜晶系:Y晶轴与光率体三个主轴之一重合,其余斜交。如透闪石。三斜晶系:光率体三个主轴与三个结晶轴斜交。如斜长石。 12、若在载物台上放置均质体或非均质体垂直光轴的矿片时,这类矿片的光率体切面为圆切面,由下偏光镜透出的振动方向平行PP的偏光,进入矿片后,沿任一圆半径方向振动通过矿片,不改变原来的振动方向 13、单偏光镜下观察矿物的外表特征——形态、解理,矿物对光波吸收强弱的性质,如颜色、多色性等,矿物折射率相对大小有关的光学性质,如突起、糙面、边缘、贝克线色散效应等。 14、校正中心:(1)在视城内,寻找任一小物点,把它移到十字丝中心。(2)转动载物台.如中心不正.则该物点必偏离十字丝中心;该物点随载物台旋转一周后,回到十字丝中心。此时,通过物镜(或载物台)校正螺丝将该物点所作圆周运动的

晶体光学与光性矿物学实习指导材料

晶体光学与光性矿物学 实习指导 一偏光显微镜的使用及矿物颗粒大小、含量的测定 (一)偏光显微镜的使用与调节 1 熟悉偏光显微镜的构造、装置、使用和维护保养方法 2 调节照明(对光) (1)装上低倍或中倍物镜,打开锁光圈,轻轻推出上偏光镜、勃氏镜及聚光镜 (2)转动反光镜至视域最亮为止。如果总是对不亮,可以轻轻抽出目镜或推入勃氏镜,然后转动反光镜至视域内看到光源为止。此时加上目镜或推出勃氏镜,视域必然最亮。 3 调节焦距(准焦) (1)将一薄片置于载物台上(注意必须使盖玻璃朝上),用弹簧夹夹住。 (2)从侧旁看物镜镜头,转动粗动螺丝,使镜筒下降,至物镜到最低位置(注意切勿压碎薄片)。 (3)从目镜中观察,同时转动粗动螺丝,使镜筒上升,当视域中刚刚出现物象时,改用微动螺丝,使物象清晰为止。 (4)换用高倍物镜,用同法调节焦距。 在调节焦距时,绝不能眼睛看着目镜下降镜筒,因为这样很容易压碎薄片并损坏物镜。在调节高倍物镜焦躁时,尤应注意。因为高倍物镜的焦躁很短,镜

头几乎与薄片接触,若薄片盖玻璃朝下时,不但无法准焦,而且常有压碎薄片,割伤镜头的事故发生。 4 校正中心 在校正中心前,必须检查接物镜位置是否正确,如物镜没有安装在正确位置上,中心不但不能校正,而且往往容易损坏物镜和校正螺丝。校正中心时,如发现螺丝旋转费力,或失效时,应立即报告,请求指导,切勿强力扭动。校正中心的方法,参阅教材的有关部分。 5 视域直径测量 (1)测量中、低倍物镜的视域直径 将带刻度的透明三角板置载物台上,准焦后,观察视域直径为几毫米,分别记录数值,待日后查用。 (2)高倍物镜视域直径的测量: 此时应借助物台测微尺。物台测微尺长1毫米,刻有100小格的显微尺(嵌在玻璃片上),每小格相当于0.01毫米。 测量时将物台测微尺置载物台上,准焦后,观察视域直径等于微尺的几小格。若为20格,则直径等于20×0.01=0.2毫米。记录所测结果,备日后查用。 (二)矿物颗粒大小及含量的测量 1 确定目镜微尺格值(每格代表的长度) a 将物台微尺置物台上,准焦; b 转动物台微尺与目镜微尺平行,并移动物台微尺与目镜微尺零点对齐。 C 找出二尺刻线重合处,数此段各自的刻度数。 d 应用物台微尺格数/目镜微尺格数×0.01毫米(物台微尺每一小格长度)即可求出目镜每一小格所代表的长度。 2 测量矿物颗粒大小 a 将欲测矿物置视域中心,转动物台使长轴方向与目镜微尺平行;

光行差新解释

光行差新解释 传统的光行差的解释与光速不变原理显然是矛盾的,也就是说相对论对光行差现象没有作出合理的解释。在传统的光行差解释中,光速是可以合成的,与普通的速度并没有本质的区别,而光速不变是爱因斯坦创立相对论的基石,没有了个基石,则相对论这座大厦就会坍塌。迈莫实验显然是光速不变的例子,光行差显然是光速可变的例子,光速到底可不可变?科学处于两难选择的处境中,科学界违背科学精神,采取了含糊其辞的做法,分区对待,表面上仍坚守光速不变的信条,在遇到诸如光行差这类光速不变所难以解释的现象时,却偷偷摸摸地采用和无奈地容忍光速可变来解释。 笔者认真解析了光行差现象,化解了光速可变与不变看似不可调和的矛盾,合理解释了光行差现象。要合理解释光行差现象,必须恢复以太,没有以太就不能合理解释光行差现象。笔者对光行差新解释的主要精神来自于第8章《光速的变与不变》,新解释只是该章精神的具体应用。 笔者认为,光行差是光在传播中,由于其介质---以太的密度变化而发生折射所产生的现象。 在“光速变与不变”中,我们阐述了以太密度随同引力强度同步变化的思想。以太阳为例,离太阳越远,太阳的引力强度越小,太阳产生的以太密度变得越稀。反之,离太阳越近,太阳的引力强度越大,太阳产生的以太密度变得越稠。也就是说,从孤立的天体系统的角度来考察,以太密度是逐渐变化的。把系统孤立隔离起来,不考虑系统外其它因素的影响,只考虑所考察系统的自身作用,这在科学研究中是常用的和行之有效的方法。 下面我们来考察太阳对遥远星光光行差的影响。 一光子从地球发射到无穷远处,根据能量转化与守恒定律,势能增加,光速就要减小,假如地球处的光速(d C )为299792458/m s ,光到达无穷远处时的光速(w C )为: 2222r r d w r w GM GM C C R R -=- 式中,r M :太阳质量(301.98910kg ?);r R :日地距离(111.49610m ?);w R :太 阳到无穷远处(星)的距离(w R →∞),也就是说 2r w GM R 项可作“0”处理。 将相关数据代入式中,解之得: 299792455.04193/w C m s = 值得注意的是,在(内在)光速越来越慢的同时,太阳以太变得越来越稀薄,光速在逐渐变稀薄的以太中逐渐加快,以保持以太光速不变。 假如过程相反,光从无穷远处射向太阳,内在光速逐渐加快,当光到达地球处时,其速度为299792458/m s ,反推过去,无穷远处的光速一定是299792455.04193/m s 。这里只考虑了太阳的作用,不考虑地球和其它天体的作用。在光速逐渐加快的过程中,以太密度相应变得越来越稠密,折射率变得越来越大,以保持以太光速不变。 可以看出,以太密度变化率与光速变化率是同步对等的。 光从无穷远处一路走来,一路发生折射。 怎样计算总的折射率呢?我们知道,折射是光从一媒介进入另一媒介时,传播方向发

场效应管工作原理 1

场效应管工作原理(1) 场效应晶体管(Field Effect Transistor缩写(FET))简称场效应管。一般的晶体管是由两种极性的载流子,即多数载流子和反极性的少数载流子参与导电,因此称为双极型晶体管,而FET仅是由多数载流子参与导电,它与双极型相反,也称为单极型晶体管。它属于电压控制型半导体器件,具有输入电阻高(108~109?)、噪声小、功耗低、动态范围大、易于集成、没有二次击穿现象、安全工作区域宽等优点,现已成为双极型晶体管和功率晶体管的强大竞争者。 一、场效应管的分类 场效应管分结型、绝缘栅型两大类。结型场效应管(JFET)因有两个PN结而得名,绝缘栅型场效应管(JGFET)则因栅极与其它电极完全绝缘而得名。目前在绝缘栅型场效应管中,应用最为广泛的是MOS场效应管,简称MOS管(即金属-氧化物-半导体场效应管MOSFET);此外还有PMOS、NMOS和VMOS 功率场效应管,以及最近刚问世的πMOS场效应管、VMOS功率模块等。 按沟道半导体材料的不同,结型和绝缘栅型各分沟道和P沟道两种。若按导电方式来划分,场效应管又可分成耗尽型与增强型。结型场效应管均为耗尽型,绝缘栅型场效应管既有耗尽型的,也有增强型的。 场效应晶体管可分为结场效应晶体管和MOS场效应晶体管。而MOS场效应晶体管又分为N沟耗尽型和增强型;P沟耗尽型和增强型四大类。见下图。 二、场效应三极管的型号命名方法 现行有两种命名方法。第一种命名方法与双极型三极管相同,第三位字母J代表结型场效应管,O代表绝缘栅场效应管。第二位字母代表材料,D是P型硅,反型层是N沟道;C是N型硅P沟道。例如,3DJ6D是结型N沟道场

晶体光学必备知识点

晶体光学-必备知识点 以上是吉林大学鸽子楼老师多年课件总结经典内容。 第一章晶体光学基础 晶体光学涉及某些重要的物理光学原理和结晶矿物学基础知识,本章要求学生重点掌握光的偏振现象、折射及折射率、光在晶体中的传播特性、晶体中的双折射现象、光率体和光性方位。其中重点是晶体中的双折射现象和光率体的构成;难点是光性方位。 一、光的基本性质及有关术语 ·光具有“波粒”两相性。晶体光学主要利用的是光的波动理论。 ·光波是一种横波。光的传播方向与振动方向互相垂直。晶体中许多光学现象与此有关。·可见光:电磁波谱中波长范围390—770nm的一个区段,由波长不同的七色光组成。 ·自然光:在垂直光波传播方向的断面内,光波作任意方向的振动,且振幅相等。 ·偏振光:在垂直光波传播方向的断面内,光波只在某一固定方向上振动。自然光转化为偏振光的过程称偏振化。 ·折射定律:Sin i(入射角)/ Sin a(折射角)= V i(入射速度)/ V a(折射速度)=N i-a N i-a为介质a对介质i的相对折射律。当介质i为真空时,N i-a称介质的(绝对)折射律,以N表示。N是介质微观特征的宏观反映,是物质的固有属性之一,因此它是鉴定矿物的重要光学常数之一。 ·全反射临界角和全反射:当光波从光密介质入射到光疏介质时,入射角i总是小于折射角a ,当a = 90 °时,i =φ,此时入射角φ称为全反射临界角。当入射角i> φ时,折射光波不再进入折射介质而全部返回到入射介质,这种能量的突变称为全反射。 二、光在晶体中的传播 根据光在物质中的传播特点,可以把自然界的物质分为光性均质体和光性非均质体。性均质体:指光学性质各方向相同的晶体。包括等轴晶系的矿物和非晶质物质。 ·光波在均质体中的传播特点:光的传播速度不因光的振动方向不同而发生改变(各向同性),联系折射定律可知,均质体的折射率只有一个。 ·光性非均质体:光性非均质体的光学性质因方向不同而改变(各向异性)。包括中级晶族(一轴晶)和低级晶族(二轴晶)的矿物。 ·光波在非均质体中的传播特点:光的传播速度因光波在晶体中的振动方向不同而发生改变。因而非均质体的折射率也因光波在晶体中的振动方向不同而改变。 ·有关术语介绍:双折射、双折射率、光轴、一轴晶矿物、二轴晶矿物。 (1)双折射:光波射入非均质体,除特殊方向外,将分解成振动方向互相垂直,传播速度不同,折射率不等的两种偏光,这种现象称为双折射。(2)双折射率:两种偏光的折射率值之差称为双折射率。许多晶体光学现象与此有关。 (3)光轴:光波沿非均质体的特殊方向入射时,不发生双折射,这种特殊的方向称为光轴。 中级晶族具有一个这样的特殊方向,称为一轴晶矿物;低级晶族具有两个这样的特殊方向,称为二轴晶矿物。 三、光率体

晶体光学光性矿物学复习题

填空: 1、单偏光下晶体光学性质的研究内容有、、和等四种。 (参考答案:矿物的形态、解理、颜色、突起) 2、突起正否确定的依据是。(参考答案:提升镜筒或下降镜筒时,贝克线的移动方向) 3、正交偏光下晶体光学性质的研究内容有和。(参考答案:消光和干涉现象) 4、斜长石按An值可分为、和等三类。其中,具有卡钠联晶和聚片双晶的斜长石为。 (参考答案:基性斜长石、中性斜长石、酸性斜长石。基性斜长石) 5、一轴晶垂直光轴的切面,是切面,其半径为,在正交镜下具的特点。 (参考答案:圆、No、全消光) 6、要准确测定普通辉石的消光角(Ng∧Z),必须选择的切面,这种切面在正交镜下的特征是具 有。(参考答案:平行光轴面、最高干涉色) 7、某二轴晶矿物的Y晶轴与光率体主轴Ng一致,其最大双折率为0.009,薄片厚度为0.03mm,在平行(010)的切 面上具有垂直Bxa切面的干涉图,此矿物应为光性,光轴面上的干涉色为。 (参考答案:正光性、I级灰白色) 8、在正交偏光镜下,矿片处于45°位加入石膏试板干涉色应当增加或减少;如果加入云母试板时,干涉 色应增加或减少。(参考答案:一个级序、一个色序) 9、岩石薄片由,和组成,连接它们的是,薄片的标准厚度 为,判别厚度的方法是。 (参考答案:载玻璃、矿片、盖玻璃、加拿大树胶、0.03 mm、石英的干涉色) 10、二轴晶垂直光轴切面干涉图的用途有,和。 (参考答案:确定轴性和切面方向、测定光性符号、估计光轴角大小) 11、矿物在薄片中的突起高低取决于,愈大,突起,愈小,突起。 (参考答案:矿物折射率与加拿大树胶折射率的差值大小、差值、愈高、差值、愈低)

地球概论复习汇总

地球概论复习 题型:名词解释、判断题、选择题、简答题 知识点 第一:地平视差 天体的视差: 天文上在测定太阳系内较近的天体的距离时, 通常采用地球半径作为基 线。 从天体到基线两端的连线所夹的角, 即地球半径对该天体所张的角, 叫做天体的 视差。当天体位于地平时,其视差最大;这个最大的视差值叫做天体的地平视差。第二:月貌(月球地表结构)

月海:月面上比较阴暗的部分,由反射率比较低的基性岩组成。 月陆:月面上比较明亮的部分是高地,有比较厚的月尘覆盖,反射率高。 环形山:四周凸起中部低凹的环形隆起叫做环形山。现在也叫月坑。 辐射纹:从大环形山向四周辅散的明亮线条。可以穿过山脉、月海延伸数千米。月谷:暗线是深陷的裂谷,有如地球上的沟谷叫做月谷。 第三:潮汐(天文潮汐) 潮汐:地表上由于天体间的引力作用而形成的有规律的海平面涨落现象。 太阴潮:由月球引起的潮汐;太阳潮:有太阳引起的潮汐。太阴潮》太阳潮

潮差:高潮和低潮的水位差。潮差最大时的潮汐叫大潮;潮差最小时的潮汐叫小潮。潮汐隆起:在地球正反垂点的周围形成两个水位特高的区域称为”潮汐隆起” 引潮力: 地球上任意一点所受的引力与地球平均引力之差, 正反垂点最大其他地方逐 渐减小。引潮力的大小与天体距离的三次方成反比。 海洋潮汐的规律性和复杂性: 规律性:①每太阴日两次高潮两次低潮; ②每朔望月两次大潮和小潮; 复杂性:①赤道潮与回归潮;

②二分潮与二至潮; ③近地潮与远地潮; ※ 赤道潮:假定月球的赤纬为零,则两个垂点在赤道上,全球各地在一个太阴日 内都有相等的两次高潮和低潮,潮汐高度由赤道向两极递减,南北对称。这样的潮汐称为赤道潮(分点潮) ※ 日潮不等:由于月球的赤纬不为零,它的两个垂点分布于南北两半球,以致同一纬度 ( 除赤道外 ) 的

(完整版)对场效应管工作原理的理解

如何理解场效应管的原理,大多数书籍和文章都讲的晦涩难懂,给初学的人学习造成很大的难度,要深入学习就越感到困难,本人以自己的理解加以解释,希望对初学的人有帮助,即使认识可能不是很正确,但对学习肯定有很大的帮助。 场效应管的结构 场效应管是电压控制器件,功耗比较低。而三极管是电流控制器件,功耗比较高。但场效应管制作工艺比三极管复杂,不过可以做得很小,到纳米级大小。所以在大规模集成电路小信号处理方面得到广泛的应用。对大电流功率器件处理比较困难,不过目前已经有双场效应管结构增加电流负载能力,也有大功率场管出现,大有取代三极管的趋势。场效应管具有很多比三极管优越的性能。 结型场效应管的结构 结型场效应管又叫JFET,只有耗尽型。 这里以N沟道结型场效应管为例,说明结型场效应管的结构及基本工作原理。图为N沟道结型场效应管的结构示意图。在一块N型硅,材料(沟道)上引出两个电极,分别为源极(S)和漏极(D)。在它的两边各附一小片P型材料并引出一个电极,称为栅极(G)。这样在沟道和栅极间便形成了两个PN结。当栅极开路时,沟道相当于一个电阻,其阻值随型号而不同,一般为数百欧至数千欧。如果在漏极及源极之间加上电压U Ds,就有电流流过,I D将随U DS的增大而增大。如果给管子加上负偏差U GS时,PN结形成空间电荷区,其载流子很少,因而也叫耗尽区(如图a中阴影区所示)。其性能类似于绝缘体,反向偏压越大,耗尽区越宽,沟道电阻就越大,电流减小,甚至完全截止。这样就达到了利用反向偏压所产生的电场来控制N型硅片(沟道)中的电流大小的目的。 注:实际上沟道的掺杂浓度非常小,导电能力比较低,所以有几百到几千欧导通电阻。而且是PN结工作在反向偏置的状态。刚开机时,如果负偏置没有加上,此时I D是最大的。 特点:1,GS和GD有二极管特性,正向导通,反向电阻很大 2:DS也是导通特性,阻抗比较大 3:GS工作在反向偏置的状态。 4:DS极完全对称,可以反用,即D当做S,S当做D。 从以上介绍的情况看,可以把场效应管与一般半导体三极管加以对比,即栅极相当于基极,源极相当于发射极,漏极相当于集电极。如果把硅片做成P型,而栅极做成N型,则成为P沟道结型场效应管。结型场效应管的符号如图b所示。

晶体光学及光性矿物学学习资料

单选题 1. 最大双折射率是_____.(6分) (A) Ne-No (B) No-Ne (C) Ng-Np (D) 非均质体最大折射率与最小折射率的差值 参考答案:D 2. 二轴晶是_____。(6分) (A) 具有两个光轴的晶体 (B) 两轴不等的椭球体 (C) 光性非均质体 (D) 具有两个高次对称轴的晶体 参考答案:A 3. 光性方位是_____。(6分) (A) 晶体的定向 (B) 晶体光率体主轴与晶轴之间的关系 (C) 晶体的延长方向与光率体主轴之间的关系 (D) 晶体延长方向与高次对称轴之间的关系 参考答案:B 4. 中级晶轴的光性方位是_____。(6分) (A) Ne与高次对称轴一致 (B) Ne与C轴一致 (C) Ne与晶体的高次对称轴、C轴一致 (D) Ne与光率体长轴一致 参考答案:C 5. 斜方晶系的光性方位是_____。(6分) (A) (B) (C) (D) 参考答案:D 6. 单斜晶系的光性方位是_____。(5分) (A)

(B) (C) (D) 参考答案:D 7. 糙面的粗糙程度主要决定于_____。(5分) (A) 矿物折射率与树胶折射率的差值 (B) 矿物折射率与树胶折射率的差值,也决定于矿片表面的磨制光洁度,视域的亮度 (C) 矿物表面真实的物理粗糙程度 (D) 矿物折射率的大小 参考答案:B 8. 突起高低决定于_____。(5分) (A) 矿物折射率的高低,折射率高突起高 (B) 矿物边缘的粗黑程度和糙面的显著程度 (C) 矿物颜色的深浅 (D) 矿物表面光洁程度 参考答案:B 9. 影响解理纹粗黑程度的因素有_____。(5分) (A) 解理的完善程度 (B) 解理面与切面的夹角 (C) 解理的完善程度、解理面与切面的夹角、矿物折射率与树胶的差值 (D) 解理的完善程度、解理面与切面的夹角、矿物折射率的大小 参考答案:C 填空题 10. 介质的折射率大小取决于介质的性质和光波的______ 。(5分) (1). 参考答案: 波长 11. 一轴晶光率体的形态为______ 。(5分) (1). 参考答案: 旋转椭球体 12. 二轴晶光率体的形态为______ 。(5分) (1). 参考答案: 三轴椭球体 13. 一轴晶垂直光轴光率体切面的形态为______ ,光率体半径名称为______ 。(5分) (1). 参考答案: 圆 (2). 参考答案: No 14. 一轴晶Ne>No,光性符号为______ ,Ne

真空光速不变性原理的解释

真空光速不变性原理的解释 问题导引:为什么光速c刚好是299792458m/s? 史蒂文·温伯格曾经说过:“我对基础物理学的进步的想法是,能带领我们更接近一种能够以自然的和统一的方式解释所有物理现象的简单理论.”英国科学哲学家波普尔主张,任何科学理论都是试探性的、暂时的、猜测的,它们是不能够被证明的,但是可以被证伪的.按照霍金的理解就是:如果理论只是假设意义上讲,任何物理理论总是临时性的,你永远不可能讲它证明…….一个好的的理论的特征:它能够给出许多原则上可以被观测所否定或所证伪的语言. (一)爱因斯坦对于光速不变性原理的解释爱因斯坦在给达文波特的信中说:“在我本人的思想发展中,迈克尔孙的结果并没有引起很大的反响.”爱因斯坦认为:真空中光的传播定律必须由一个能与相对性原理一致的较为复杂的原则取代;这是因为相对性原理自然而简单并且在人们的思想中具有很大的说服力;但是,理论物理学的发展说明了我们不该遵循这一途径.他认为新的理论应该与电动力学的理论协调起来.于是,他较深入的分析了时间和空间的物理概念,让人们看到相对性原理和光的传播定律(真空中光速恒定定律)没有丝毫的抵触之处.这样他完成了他的狭义相对论,光也就有了新的参考原则.爱因斯坦在他的《狭义与广义相对论浅说》中说:“在物理学中几乎没有比真空中光的传播定律更简单的定律了.学校里的每个儿童都知道,或者相信他知道,光在真空中沿直线以速度千米每秒传播.无论如何我们非常精确地知道,这个速度对于所有各色光线都是一样的.因为如果不是这样,则当一颗恒星为其邻近的黑暗星体所掩食时,其各色光线的最小发射值就不会同时被看到.荷兰天文学家德西特根据对双星的观察,也以相似的理由指出,光的传播速度不能依赖于发光物体的运动速度.”爱因斯坦在1952年第十五版本的《狭义和广义相对论浅说》中仍然如是说,“我们可以假定关于光(在真空中)的速度c是恒定的,这一简单的定律已有充分的理由为学校里的儿童所确信.谁会想到这个简单的定律竟会使思想周密的物理学家陷入智力上的极大困难呢?” 二十世纪末,在天文和微观的实验中都发现了一些现象,光速不变原理的经典解释遇到困难,关于此问题的理论探讨也很活跃,我国科学家在这个问题上也一直进行着摸索,物理学可以使用假设,并在假设的基础上建立理论,然而用实验检验其非假设成果的正确性,进而间接验证假设的正确性.之所以这样做,是因为在假设时代,该现象还得不到合理的解释,这说明假设的现象比当时物理能解释的东西更基本.因此,如能在以后对假设作出科学的解释,就是对物理学的重大突破. 自从相对论发表以来,对它的争议就没有停止过.但相对论以其

场效应管工作原理

场效应管工作原理 MOS场效应管电源开关电路。 这是该装置的核心,在介绍该部分工作原理之前,先简单解释一下MOS 场效应管的工作原理。 MOS 场效应管也被称为MOS FET,既Metal Oxide Semiconductor Field Effect Transistor(金属氧化物半导体场效应管)的缩写。它一般有耗尽型和增强型两种。本文使用的为增强型MOS场效应管,其内部结构见图5。它可分为NPN型PNP 型。NPN型通常称为N沟道型,PNP型也叫P沟道型。由图可看出,对于N沟道的场效应管其源极和漏极接在N型半导体上,同样对于P沟道的场效应管其源极和漏极则接在P型半导体上。我们知道一般三极管是由输入的电流控制输出的电流。但对于场效应管,其输出电流是由输入的电压(或称电场)控制,可以认为输入电流极小或没有输入电流,这使得该器件有很高的输入阻抗,同时这也是我们称之为场效应管的原因。

为解释MOS场效应管的工作原理,我们先了解一下仅含有一个P—N结的二极管的工作过程。如图6所示,我们知道在二极管加上正向电压(P端接正极,N端接负极)时,二极管导通,其PN结有电流通过。这是因为在P型半导体端为正电压时,N型半导体内的负电子被吸引而涌向加有正电压的P型半导体端,而P 型半导体端内的正电子则朝N型半导体端运动,从而形成导通电流。同理,当二极管加上反向电压(P端接负极,N端接正极)时,这时在P型半导体端为负电压,正电子被聚集在P型半导体端,负电子则聚集在N型半导体端,电子不移动,其PN结没有电流通过,二极管截止。 对于场效应管(见图7),在栅极没有电压时,由前面分析可知,在源极与漏极之间不会有电流流过,此时场效应管处与截止状态(图7a)。当有一个正电压加在N沟道的MOS场效应管栅极上时,由于电场的作用,此时N型半导体的源极和漏极的负电子被吸引出来而涌向栅极,但由于氧化膜的阻挡,使得电子聚集在

天文百科知识之部分专业术语解释

天文百科知识之部分专业术语解释 编辑:零度星系 时间:2012年1月17日- 2月15日 说明:1.本文按感觉(随机)排序,以此带来不便,请大家谅解。 2.由于本文为个人编辑未经审核,因此难免会出现字词编辑错误,若发现文中出现错误,请与本人联系。 一、部分关键专业术语 1.光行差:光的有限速率和地球沿着绕太阳的轨道运动引起的恒星位置的视位移。在一年内,恒星似乎围绕它的平均位置走出一个小椭圆。这个现象在1729年由詹姆斯·布拉德雷(James Bradley)发现,并被他用来测量光的速率。 2.吸收星云:太空中的冷气体尘埃云,只因为它阻挡更远恒星的光而能被发现。 3.近日点进动:水星绕太阳的轨道并非每次遵循相同的路径,而是依次有微小的位移。每次的轨道都是以太阳为一个焦点的椭圆。在每个轨道上水星最接近太

阳的地方(近日点),椭圆向旁边位移一个很小的量。近日点的这种进动是由阿尔伯特·爱因斯坦的广义相对论预言的,但不能用艾萨克·牛顿(Isaac Newton)的引力理论来解释。 4.弱人择原理:物理学和宇宙学的所有量的观测值,不是同等可能的;它们偏爱那些英应该存在使碳基生命得以进化的地域以及宇宙应该足够年老以便做到这点等等条件所限定的数值。 5.强人择原理:宇宙必须具备允许生命在其某个历时阶段得以在其中发展的那些性质。 6.阿波罗小行星群:轨道的近日点都在地球轨道之内而远日点都在地球轨道之外的一群小行星,所以它们太阳运动时穿过地球轨道。它们的名称来源于1932年走到离地球不到0.07个天文单位时被发现的第1862号小行星阿波罗。阿波罗本身的线大小约1.4公里。这样一个天体如果与地球相撞,将会造成大范围的破坏。 7.巴纳德星:已知自行最大的恒星,由美国天文学家巴纳德(E.E,Barnard)于1916年发现。巴纳德星运动极快,仅仅180年就在天空相对于背景恒星扫过半度距离(从地球上看的月亮角直径)。巴纳德星离我们1.8秒差距(约6光年),是离太阳系第4颗最近的已

场效应管工作原理

场效应管工作原理

场效应管工作原理 场效应晶体管(Field Effect Transistor缩写(FET))简称场效应管。一般的晶体管是由两种极性的载流子,即多数载流子和反极性的少数载流子参与导电,因此称为双极型晶体管,而FET仅是由多数载流子参与导电,它与双极型相反,也称为单极型晶体管。它属于电压控制型半导体器件,具有输入电阻高(108~109Ω)、噪声小、功耗低、动态范围大、易于集成、没有二次击穿现象、安全工作区域宽等优点,现已成为双极型晶体管和功率晶体管的强大竞争者。 一、场效应管的分类 场效应管分结型、绝缘栅型两大类。结型场效应管(JFET)因有两个PN结而得名,绝缘栅型场效应管(JGFET)则因栅极与其它电极完全绝缘而得名。目前在绝缘栅型场效应管中,应用最为广泛的是MOS场效应管,简称MOS管(即金属-氧化物-半导体场效应管MOSFET);此外还有PMOS、NMOS和VMOS功率场效应管,以及最近刚问世的πMOS场效应管、VMOS功率模块等。 按沟道半导体材料的不同,结型和绝缘栅型各分沟道和P沟道两种。若按导电方式来划分,场效应管又可分成耗尽型与增强型。结型场效应管均为耗尽型,绝缘栅型场效应管既有耗尽型的,也有增强型的。 场效应晶体管可分为结场效应晶体管和MOS场效应晶体管。而MOS场效应晶体管又分为N沟耗尽型和增强型;P沟耗尽型和增强型四大类。见下图。 二、场效应三极管的型号命名方法 现行有两种命名方法。第一种命名方法与双极型三极管相同,第三位字母J代表结型场效应管,O代表绝缘栅场效应管。第二位字母代表材料,D是P型硅,反型层是N沟道;C是N型硅P沟道。例如,3DJ6D

晶体光学与光性矿物学考试习题附答案

一.名词解释 1.光轴角(2V): 两光轴相交的锐角 2.xx线: 在偏光显微镜下观察矿物切面光线较集中的一方沿矿物边缘形成的一条亮带。 3.洛多奇xx色散效应: 当两种介质折射率相差很小时,贝克线发生变化,在折射率较低的矿物一边出现橙黄色细线,在折射率较高的矿物一边出现浅蓝色细线的现象。 4.糙面: 是在偏光显微镜下所见矿物粗糙的表面,是光线通过矿片后产生的一种光学效应。 5.闪突起: 是旋转物台时,矿物切面的突起时高时低,发生闪动变化的现象。 6.矿物的颜色: 是矿物在单偏光镜下的色泽。 7.多色性: 是非均质体矿物颜色色彩发生改变呈多种色彩的现象。 8.糙面: 偏光显微镜下所见的矿物的粗糙表面,是光线通过矿片后产生的一种光学效应。 9.吸收性:

矿物颜色深浅发生改变的现象。 10.消光: 正交偏光镜下透明矿物矿片呈现黑暗的现象。 11.消光位: 在正交偏光镜下处于消光时的位置。 12.全消光: 旋转物台360度,矿片始终保持黑暗的现象。 13.干涉色: 正交显微镜下用白光观察时,非均质体矿片呈现的各种颜色。 14.补色法则: 在正交偏光镜间,两个非均质体任意方向的切片(除垂直光轴外的),在45度位置重叠时,两矿片光率体椭圆半径同名半径平行,总光程差等于原来两矿片光程差之和,表现为干涉色升高。异名半径平行时,总光程差等于原来两矿片光程差之差,其干涉色降低。 15.消色: 当光率体椭圆异名半径平行时,总光程差R=0时,矿片黑暗的现象。 16.延性: 矿物晶体沿着一个或两个光率体椭圆半径方向延长的习性。 17.正延性: 切面延长方向与其光率体椭圆长半径平行或交角小于45度。 18.负延性: 切面延长方向与其光率体椭圆短半径平行或交角小于45度。

相对论问答录之二_赵峥

相对论问答录之二 赵峥 问题一、相对论诞生前夜,物理界对相对 性原理有什么争论? 麦克斯韦电磁理论出现之后,一些人对相对性原理产生了怀疑。这是因为在电磁理论中,真空中的电磁波速度是一个常数c。当时已经认识到光波就是电磁波,这就是说,麦克斯韦理论要求真空中的光速是一个常数。相对性原理要求所有物理规律在一切惯性系中都相同,电磁理论当然也不例外。这就要求所有惯性系中的光速都是同一个常数c。这和常识似乎大有抵触。从常识看,相对于光源静止的观测者测得的速度如果是c,那么迎着光束以速度v跑来的观测者测得的光束应该是(c+v),顺着光传播方向以速度v运动的观测者测得的光速应该是(c?v)。怎么可能这三个观测者测得的光速都是同一个常数c呢?因此,以当时最卓越的电磁专家洛伦兹为代表的学者主张放弃“相对性原理”,认为光速只在相对于绝对空间静止的那种惯性系中是c,也就是说光速只相对于绝对空间是c,对于众多的相对于绝对空间作匀速直线运动的惯性系,光速就不再是c了。从上述情况可以看出,在洛伦兹的脑海中,牛顿的绝对时空观占统治地位。 当时最卓越的数学家庞加莱(他同时也进行理论物理的教学与研究)认为相对性原理应该坚持。他多次对洛伦兹的观点提出批评和建议,并在爱因斯坦建立相对论的前后,正确、严格地表述了相对性原理。洛伦兹也在庞加莱的批评下对自己的理论作了一些修补,但他仍没有跳出绝对时空观的束缚。实际上,庞加莱本人也没有真正放弃绝对时空观,他一直相信“以太”理论,承认“以太”实质上就是承认“绝对空间”的存在。 从目前的史料看,爱因斯坦在建立相对论时深受马赫的影响,他似乎对洛伦兹和庞加莱的工作知之不多。爱因斯坦多次谈到马赫对自己的影响。正是马赫“一切运动都是相对的”,根本不存在“绝对 本文内容选自赵峥教授新书《相对论百问》,由北京师范大学出版社出版。空间”和“绝对运 动”的论述,以及 马赫对“以太”是 否存在的质疑(他 认为没有任何实验证明存在“以太”),使爱因斯坦坚信“相对性原理”是必须坚持的一条根本原理,是科学的一条“真理”,而以太理论是可以放弃的。问题二、星际飞船上的宇航员会看到什么景象? 感受到哪些相对论效应? 高速飞行的星际飞船上的宇航员会看到两种景象,一种是多普勒效应造成的,另一种是光行差效应造成的。 由于多普勒效应,飞船前方的星体射来的光会发生蓝移,后方和侧面星体射来的光会发生红移。因此,宇航员觉得前方的星体颜色变蓝,后方的星体颜色变红。侧面的星体由于横向多普勒效应,也会略微变红。 光行差效应会使宇航员觉得侧面的星体向正前方聚集,后面的星体移向自己的侧面。总之,正前方好像是一个“吸引”中心,随着飞船速度的增加,所有的星体都向那里集中,后方的星体越来越少。从地球起飞,正在远离太阳系的飞船上的宇航员,会觉得太阳系不在飞船的正后方,而在侧后方,飞船越接近光速,太阳系看起来越远离正后方,随着飞船速度的增加,太阳系从自己的侧面向侧前方移动。当飞船的速度非常接近光速时,他将看到太阳系处于自己的侧前方,飞船的后方已经没有任何星体了。飞船正在逃离太阳系,而在宇航员看来,太阳系不位于飞船的后方,而位于侧前方,这是多么奇妙的情景啊! 图1显示当宇宙飞船向北极星飞去时宇航员看到的景象。当飞船速度远小于光速时,宇航员看到的天象与地面上的人看到的相同,北极星位于正前方,北斗、仙后等星座围绕着它,南天的星座都看不到。当速度达到光速的一半时,飞行员前方的景象大大变化了,北极星周围的星座都在向中央趋近,挤到虚线范围以内,原来出现在飞船后面的天蝎座和天狼星(大犬座α星)也都进入前方的视野。当 DOI:10.13405/https://www.wendangku.net/doc/fa12905797.html,ki.xdwz.2010.05.003

场效应管工作原理

场效应管工作原理 这是该装置的核心,在介绍该部分工作原理之前,先简单解释一下MOS 场效应管的工作原理。MOS 场效应管也被称为MOS FET,既Metal Oxide Semiconductor Field Effect Transistor (金属氧化物半导体场效应管)的缩写。它一般有耗尽型和增强型两种。本文使用的为增强型MOS场效应管,其内部结构见图5。它可分为NPN型PNP型。NPN型通常称为N沟道型,PNP型也叫P 沟道型。由图可看出,对于N沟道的场效应管其源极和漏极接在N 型半导体上,同样对于P沟道的场效应管其源极和漏极则接在P 型半导体上。我们知道一般三极管是由输入的电流控制输出的电流。但对于场效应管,其输出电流是由输入的电压(或称电场)控制,可以认为输入电流极小或没有输入电流,这使得该器件有很高的输入阻抗,同时这也是我们称之为场效应管的原因。为解释MOS场效应管的工作原理,我们先了解一下仅含有一个P 饱和漏源电流。是指结型或耗尽型绝缘栅场效应管中,栅极电压U GS=0时的漏源电流。 2、UP 开启电压。是指增强型绝缘栅场效管中,使漏源间刚导通时的栅极电压。 4、gM 对漏极电流I D的控制能力,即漏极电流I D变化量与栅源电压UGS变化量的比值。gM 是衡量场效应管放大能力的重要参数。

5、BUDS 最大耗散功率。也是一项极限参数,是指场效应管性能不变坏时所允许的最大漏源耗散功率。使用时,场效应管实际功耗应小于PDSM并留有一定余量。 7、IDSM UGS=0时的漏极电流。UP —夹断电压,使ID=0对应的UGS的值。P沟道场效应管的工作原理与N沟道类似。我们不再讨论。下面我们看一下各类绝缘栅场效应管(MOS场效应管)在电路中的符号。§3 场效应管的主要参数场效应管主要参数包括直流参数、交流参数、极限参数三部分。 一、直流参数 1、饱合漏极电流IDSSIDSS是耗尽型和结型场效应管的一个重要参数。定义:当栅、源极之间的电压UGS=0,而漏、源极之间的电压UDS大于夹断电压UP时对应的漏极电流。 2、夹断电压UPUP也是耗尽型和结型场效应管的重要参数。定义:当UDS一定时,使ID减小到某一个微小电流(如1μA, 50μA)时所需UGS的值。 3、开启电压UTUT是增强型场效应管的重要参数。定义:当UDS一定时,漏极电流ID达到某一数值(如10μA)时所需加的UGS 值。 4、直流输入电阻RGSRGS是栅、源之间所加电压与产生的栅极电流之比,由于栅极几乎不索取电流,因此输入电阻很高,结型为106Ω以上,MOS管可达1010Ω以上。 二、交流参数

晶体光学及光性矿物学中英文对照表

晶体光学及光性矿物学中英文对照表 第一章晶体光学基础原理 光波Optical wave 可见光Visible light 单色光Homogeneous light 白光White light 自然光Natural light 偏振光Polarized light 平面偏振光Plane polarized light 偏光化作用Polarization 反射Reflection 折射Refraction 不透明矿物Opaque mineral 薄片Thinned section 透明矿物Transparent mineral 折射率Refractive index 全反射Total reflection 光性均质体Optical isotropic substance 光性非均质体Optical anisotropic substance 双折射Double refraction 双折射率Birefringence 光轴Optic axis 一轴晶Uniaxial crystal 二轴晶Biaxial crystal 常光Ordinary ray 非常光Extraordinary ray

主折射率Principal refraction index 最大双折射率Maximum birefringence 光性指示体Indicatrix 光率体Optic indicatrix 主轴Principal axis 主轴面Principal section 园切面Circular section 光性符号Optical sign 主截面Principal section 主折射率Principal refractive index 光轴面Optic axial plane 光轴角Optic axial angle 锐角等分线Acute bisectrix 钝角等分线Obtuse bisectrix 光轴角公式Optic angle equation 光性方位Optic orientation 色散Dispersion 折射率色散Refractive index dispersion 色散曲线Dispersion curve 双折射率色散Birefringence dispersion 光率体色散Indicatrix dispersion 第二章透明造岩矿物及宝石晶体光学鉴定常用仪器 孔径N*A numerical aperture 尼康NIKON 奥林珀斯OLYMPUS 第三章透明造岩矿物及宝石在单偏光镜下的晶体光学性质边缘Edge

晶体光学与矿物学

习题二 一、名词解释 偏光,双折射,双折射率,光率体,光性方位,多色性,消光,干涉色,补色法则,光学主轴,光轴,一轴晶,二轴晶 二、回答下列问题 1、研究透明矿物的晶体光学性质应用哪种光? 2、矿物折射率的大小与哪些因素有关? 3、光在均质体和非均质体矿物中的传播有何异同? 4、试从形态、主轴(主折射率)、光轴、主要切面、光性等方面,对比一轴晶 与二轴晶光率体的特征。 5、绘出下列切面,并标出轴名(主折射率)及双折射率的相对大小(以正光性为 例)。哪种切面双折射率最大? ∥Ap、⊥Ap的斜交切面、⊥OA (1)、⊥OA (2)、⊥Bxa、∥A、斜交A 6、写出下列切面的轴性、光性、切面方向和双折射率大小。 g e N 7、何谓光性方位?单斜晶系矿物的光性方位有何特点?举例说明之。 8、使用偏光显微镜的操作步骤及应注意事项。 9、如何校正中心? 10、单偏光镜装置有何特点?在单偏光镜下可研究矿物晶体的哪些光学性质? 11、何谓多色性、吸收性?写出黑云母及角闪石的多色性及吸收性公式。

12、试描述下列矿物的形态、解理组数及完善程度。 Ol Amp Py 13、试根据贝克线的移动规律判别下列相接触的三种矿物折射率值的相对大小 及其正负。箭头表示下降镜筒时贝克线移动的方向。 14、下图为某二轴晶矿物不同方向切片相接触,提升镜筒时,贝克线如何移动? 用箭头表示在图上。 15、如何区分突起的正负和高低?简述矿物的突起等级、糙面粗糙程度、边缘粗 细特征的成因及其三者之间的相关关系。 16、背述正极高、正高、正中、正低、负低突起折射率值的范围及边缘、糙面的 特征? 17、单偏光镜下矿物为什么显示出突起高低不一的现象?矿物的突起越高,糙面 愈显著,是否其折射率值就一定越大?

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