物理与电子工程学院
注:教案按授课章数填写,每一章均应填写一份。重复班授课可不另填写教案。教学内容须另加附页。
总结:
1、E P χε0=
(1)极化率χ各点相同,为均匀介质
(2)τ
?=∑i
p P
各点相同,为均匀极化
2、极化电荷体密度 ()τ
ρ??-
='?
?-='?='????S
S
S
d P S d P q d S d P q
(1)对均匀极化的介质:0='='ρq
(2)特例:仅对均匀介质,不要求均匀极化,只要该点自由电荷体密度0000q ρρ''===,则:, (第5节小字部分给出证明)
3、极化电荷面密度 ()n
P P ?12?-='
σ 2P
、1P 分别为媒质2、1的极化强度,n
?为界面上从2→1的法向单位矢。当电介质置于真空(空气中)或金属中:
n P n P =?='? σ n P
:电介质内的极化强度 n ?:从电介质指向真空
或金属的法向单位矢。
例(补充):求一均匀极化的电介质球表面上极化电荷的分布,以及极
化电荷在球心处产生的电场强度,已知极化强度为P
。
-
-z
解:(1)求极化电荷的分布,取球心O 为原点,极轴与P
平行的球极
坐标,选球表面任一点A (这里认为置于真空中),则:
A n
P ??=' σ 由于均匀极化,P 处处相同,而极化电荷σ'的分布情况由A n
?与P
的夹角而定,即σ'是θ的函数(任一点的n
?都是球面的径向r ?) A A A P n P θσcos ?=?='
任一点有: θσcos P ='
所以极化电荷分布:
()()()140230030
22P
θσθσθθπσππθθσ?'>?
?'
?'===?
??
?'===? ????
右半球在、象限,左半球在、象限,左右两极处,,最大上下两极处,,最小 (2)求极化电荷在球心处产生的场强
由以上分析知σ'以z 为轴对称地分布在球表面上,因此σ'在球心处
产生的E '
只有z 轴的分量,且方向为z 轴负方向。
在球表面上任意选取一面元S d
,面元所带电荷量dS q d σ'
=',其在球心O 处产生场强为:
()
R R dS E d ?42
0-'='πεσ
其z 分量为: θπεσθcos 4cos 2
0R
dS
E d E d z '-='=' (方向为z 轴负方向) 全部极化电荷在O 处所产生的场强为:
2
0222
0cos 4cos sin cos 4z
S dS
E dE R
P R d d R
π
π
σθπεθθθ
?θπε'-''=
=?=-????
??
220
00
cos sin 1
2cos cos 423P d d P d P π
π
θθθπθθθ
πεεε=-=
=??
E '
的方向为z 轴负方向,大小为0
3εP 。
例1:书P103例题1
半径为
R ,电荷量为0q 的金属球埋在绝对介电常量为ε的均匀无限大
电介质中,求电介质内的场强E
及电介质与金属交界面上的极化电荷面密
度。
ε
解:(1)由于电场具有球对称性,故在介质中过P 点作一个半径为r
与金属球同心的球面S 为高斯面,S 上各点的D
大小相等且沿径向,由高
斯定理得:
S
D ds q
?=??
2
04r D q π?= 00
22
?44q q D D r r r
ππ=?=
因 E D
ε=,得:
002
?0?4?0q E r
q E r
r
q E r πε?>?=
??,与同向,背离球心,与反向,指向球心
(2)在交界面上取一点B ,过B 点作界面的法线单位矢n
?(由介质指向金属),则:
0??B B P n E n σεχ'=?=? 而0
2
?4B q E r R
πε= 00
2
4q R εχσπε'=
又 ()0
001εεεεχχε-=+?=
故 00000
022
44q q R R εεεεεεσσπεεπε
---'=-
=-?=- 讨论:(1)0ε
ε>,故交界面上σ'与0q (0σ)始终反号:0q 为正,
则σ'为负;0q 为负,则σ'为正。
(2)交界面上的极化电荷总量为:
2
04q R q εεπσε
-''=?=-
即 0q q '<: 极化电荷绝对值小于自由电荷绝对值。 (3)交界面上的总电荷量为:0
0r q q q q ε'=+=
这说明总电荷减小到自由电荷的r
ε1
倍。
(4)把介质换为真空,则场强为
02
0?4q r
r
πε,此式与前面有介质时的结果比较知:充满均匀介质时场强减小到无介质时的
r
ε1
倍:
02
02
041
4r q r q r πεεπε=
例2(补充):类似于P104例题2
平行板电容器两极板面积S ,极板上自由电荷面密度σ±,两极板间充满电介质1ε、2ε,厚度分别为d 1、d 2,①求各电介质内的电位移和场强;②电容器的电容。
解:(1)如图,由对称性知介质中的E 及D 都与板面垂直。
在两介质分界面处作高斯面S 1,S 1内自由电荷为零,故有
1
11210S D ds D S D S ?=-+=??
得 D 1=D 2
为求电介质中D 和E
的大小,作另一高斯面S 2,对S 2有:
2
1221S D ds D S S D σσ?=-=?=??
而 σ
εσε=====2212111E D D E D ,
11012202r r E E σσεεεσσεεε?
==???
?==??
(2)正负两极板A 、B 间的电势差为:
???? ??+=???? ??+=+=-221
122112211εεεεσd d S q d d d E d E V V B A
∴ 2
211εεd d S
V V q C B A +
=
-= (此电容值与电介质的放置次序无关)
也可理解为两电容的串联:C d C d C ?=
=
2
221
11S
S
εε, =结果
例1:书上P112例题
在均匀无限大电介质中有一个金属球,已知电介质的绝对介电常量为
ε
,金属球的半径和自由电荷分别为R 及q 0,求整个电场的能量。
ε
解:(1)电场的分布:前例已求出,介质中的电位移为:
0202
?4?4q D r r q E r r ππε?
=???
?=??
而金属内部:00===ωE D
(2)场能体密度:2
E
D
?=ω=
202432q r πε
整个电场的能量为:
22024
sin 32q W dV r drd d r
ωθθ?πε==??????
(=
2
2024
432R
q r dr r ππε∞
??
)
=22200221sin 328R o o q q dr d d r R ππθθ?πεπε∞=???
例2(补充):平行板空气电容器,极板面积S ,间距d ,用电源充电后,
两极板上带电分别为±Q 。断开电源后,再把两极板的距离拉开到2d 。求(1)外力克服两极板相互吸引力所作的功;(2)两极板之间的相互吸引力(空气的介电常量取为0ε)
解法1:由静电能求解
(1)两极板的间距为d 和2d 时,平行板电容器的电容分别为:
10
202S
S
C C d d
εε==
极板间带电±Q 时所储存的电能分别为:
22212100122Q Q d Q d W W C S S
εε==
=
拉开极板后,电容器中电场能量的增量为:
22102Q d
W W W S
ε?=-=
由于电容器两极板间有相互吸引力,要使两极板间的距离拉开,外力必须作正功,而外力所作的功应等于两极板间电场能量的增量,即:
2012Q d
A W S ε=?=
外
(2)设两极板间的相互吸引力为F ,拉开两极板时,所加外力应等于
F ,外力所作的功: A F d F F =?=外外,而
∴ 2
02A Q F F d S
ε===外
解法2:由电场的能量求解
两极板的间距为d 和2d 时,极板间电场大小为:
1200Q E E S σεε===
极板间场能体密度:
2
2
01122022E Q S εωωε===
两极板间的电场为均匀电场,能量的分布也是均匀的,所以极板间整个电场的能量为:
2111102Q d
W V Sd S ωωε=?=?=
22202Q d
W S d S ωε=??=
后面的计算与前面解法1相同。
例3(补充):
计算一个球形电容器电场中所储存的能量。
解:在半径为r 的球面上(R A ≤ r ≤R B )电场强度是等值的(方向沿
球半径方向),取体积元(在电场区域)dr r dV 2
4π=,其中的电场能量为:
dr
r E dV E dV dW 22222
1
πεεω===
全部电场中所储有的能量为:
????
??-=??
? ??===???
B A
R R R R R R Q dr r r Q dr r E dW W B
A
B
A
118422222
22
2πεπεπεπε
=C Q R R R R Q A
B B A 2
22142
1
=
-πε
(注:可编辑下载,若有不当之处,请指正,谢谢!)