单光子计数
单光子计数
物理学院焦方宝131120060
1.实验目的
1.1.了解单光子计数工作原理。
1.2.了解单光子计数器的主要性能，掌握其基本操作方法。
1.3.了解用单光计数器系统结检测微弱光信号的方法。
2.实验仪器
2.1.实验系统
单光子计数实验系统由单光子计数器、外光路、制冷系统和电脑控制软件等组成，示意图如图3-1所示。
图3-1 单光子计数实验系统
2.2.光子计数器
光子计数器的组成如图3-2所示。以下分别叙述各部分功能。
图3-2 典型的光子计数系统
2.2.1.光电倍增管
光电倍增管性能的好坏直接关系到光子计数器能否正常工作。对光子计数器中所用的光电倍增管的主要要求有：光谱响应适合于所用的工作波段；暗电流要小（它决定管子的探测灵敏度）；响应速度快、后续脉冲效应小及光阴极稳定性高。为了提高弱光测量的信噪比，在管子选定之后，还要采取一些措施：
1)屏蔽电磁噪声：电磁噪声对光子计数是非常严重的干扰，因此，作光子计数用的光电倍增
管都要加以屏蔽，最好是在金属外套内衬以坡莫合金。
2)光电倍增管的供电部分减小噪声：通常的光电技术中，光电倍增管采用负高压供电，如图
3-7所示,即光阴极对地接负高压，外套接地。阳极输出端可直接接到放大器的输入端。此时，光阴极及各倍增极（特别是第一、第二倍增极）与外套之间存在电位差，漏电流能使玻璃管壁产生荧光，阴极也可能发生场致辐射，造成虚假计数，这对光子计数来讲是相当大的噪声。为了防止这种噪声的发生，可以在管壁与外套之间放置一金属屏蔽层，金属屏蔽层通过一个电阻接到光阴极上，使光阴极与屏蔽层等电位；另一种方法是改为正高压供电，即阳极接正高压，阴极和外套接地，但输出端需要加一个隔直流、耐高压、低噪声的电容，具体接法如图3-3所示。
图3-3 光电倍增管的正高压供电及阳极电路
3)驱除热噪声：为获得较高的稳定性，降低暗计数率，本系统配有降低光电倍增管工作温度
。
的致冷装置，并选用具有小面积光阴极的光电倍增管，阴极有效尺寸是=25mm
2.2.2.放大器
放大器的功能是把光电倍增管阳极回路输出的光电子脉冲和其它的噪声脉冲线性放大，因而放大器的设计本着有利于光电子脉冲的形成和传输。对放大器的主要要求有：有一定的增益；上升时间t r≤3ns，即放大器的通频带宽达100MHz；有较宽的线性动态范围及噪声系数要低。
图3-4中放大器的输出脉冲放大器的增益可按如下数据估算：光电倍增管阳极回路输出的单光电子脉冲的高度为V a，单个光电子的电量e=1.6×10-19C，光电倍增管的增益G=106，光电倍增管输出的光电子脉冲宽度t w＝10－20ns量级。按10ns脉冲计算，阳极电流脉冲幅度
I a≈1.6×10-5A=16μA
设阳极负载电阻R L＝50Ω，分布电容C=20PF 则输出脉冲电压波形不会畸变，其峰值为：
V a＝I a R L≈8.0×10－4V=0.8mV
当然，实际上由于各倍增极的倍增系数遵从泊松分布的统计规律，输出脉冲的高度也遵从泊松分布。上述计算值只是一个光子引起的平均脉冲峰值的期望值一般的脉冲高度甄别器的甄别电平在几十毫伏到几伏内连续可调，所以要求放大器的增益大于100倍即可。
图3-4 放大器的输出脉冲
2.2.
3.脉冲高度甄别器
脉冲高度甄别器的功能是鉴别输出光电子脉冲，弃除光电倍增管的热发射噪声脉冲。在甄别器内设有一个连续可调的参考电压——甄别电平V h。如图3-5所示，当输出脉冲高度高于甄别电平V h时，甄别器就输出一个标准脉冲；当输入脉冲高度低于V h时，甄别器无输出。如果把甄别电平选在与图3-10中谷点对应的脉冲高度V h上，这就弃除了大量的噪声脉冲，因对光电子脉冲影响较小，从而大大提高了信噪比。V h称为最佳甄别（阈值）电平。
对甄别器的要求：甄别电平稳定，以减小长时间计数的计数误差；灵敏度（可甄别的最小脉冲幅度）较高，这样可降低放大器的增益要求；要有尽可能小的时间滞后，以使数据收集时间较短；死时间小、建立时间短、脉冲对分辨率≤10ns，以保证一个个脉冲信号能被分辨开来，不致因重叠造成漏计。
图3-5 甄别器的作用：a为放大后，b为甄别后
需要注意的是：当用单电平的脉冲高度甄别器鉴别输出时，对应某一电平值V，得到的是脉冲幅度大于或等于V的脉冲总计数率，因而只能得到积分曲线（如图3-6所示），其斜率最小值对应的V就是最佳甄别（阈值）电平V h，在高于最佳甄别电平V h的曲线斜率最大处的电平V对应单光电子峰。
图3-6 光电倍增管脉冲高度分布—积分曲线
2.2.4.计数器
计数器的作用是将甄别器输出的脉冲累计起来并予以显示。用于光子计数的计数器要满足高计数率的要求，即要能够分辨时间间隔为10ns的二脉冲，相应的计数率为100MHz。不过当光子计数器用于微弱光的量测时，它的计数率一般很低。因此采用计数率低于10MHz的计数器亦可。这部分还必须有控制计数时间的功能。
2.2.5.光子计数器的噪声和信噪比
光子计数器的噪声来源主要为光子发射的统计涨落、光阴极和倍增极的热电子发射和脉冲堆积效应等，具体讨论以下三种噪声来源。
1) 泊松统计涨落噪声
用光电倍增管探测热光源发射的光子，相邻的光子打到光阴极上的时间间隔是随机的。根据统计规律，在一定时间间隔t 内发出的光子数服从泊松分布。
2) 暗计数
因光电倍增管的光阴极和各倍增极有热电子发射，即在没有入射光时，还有暗计数（亦称背景计数）。虽然可以用降低管子的工作温度、选用小面积光阴极以及选择最佳的甄别电平等使暗计数率R d 降到最小，但相对于极微弱的光信号，仍是一个不可忽视的噪声来源。
3) 脉冲堆积效应
光电倍增管具有一定的分辨时间t R ，当在分辨时间t R 内相继有两个或两个以上的光子入射到光阴极时（假定量子效率为1），由于它们的时间间隔小于t R ，光电倍增管只能输出一个脉冲，因此，光电子脉冲的输出计数率比单位时间入射到光阴极上的光子数要少；另一方面，电子学系统（主要是甄别器）有一定的死时间t d ，在t d 内输入脉冲时，甄别器输出计数率也要受到损失。以上现象统称为脉冲堆积效应。
3. 实验原理
3.1. 单光子计数定义
将单位时间内通过某一截面的光子数R 称为光子流量。并进一步将单位时间内通过该截面的光能量定义为光流强度，用光功率P 表示。当光流强度小于16
10W 时，该束光被称为弱光。此时，可见光的光子流量可降到一毫秒不到一个光子。因此本实验中将要完成的是对单个光子进行检测，进而得出弱光的光流强度，这就是单光子计数。
3.2. 测量弱光时光电倍增管输出信号的特征
在可见光的探测中，通常利用光子的量子特性，选用光电倍增管作探测器件。光电倍增管从紫外到近红外都有很高的灵敏度和增益。当用于非弱光测量时，通常是测量阳极对地的阳极电流(图3-7(a))，或测量阳极电阻R L 上的电压(图3-7(b))，测得的信号电压（或电流）为连续信号；然而在弱光条件下，阳极回路上形成的是一个个离散的尖脉冲。为此，我们必须研究在弱光条件下光电倍增管的输出信号特征。
图3-7 光电倍增管负高压供电及阳极电路图
弱光信号照射到光阴极上时，每个入射的光子以一定的概率（即量子效率）使光阴极发射一个光电子。这个光电子经倍增系统的倍增，在阳极回路中形成一个电流脉冲，即在负载电阻R L 上建立一个电压脉冲，这个脉冲称为“单光电子脉冲”。脉冲的宽度t w 取决于光电倍增管的时间特性和阳极回路的时间常数R L C 0，其中C 0为阳极回路的分布电容和放大器的输入电容之和。
性能良好的光电倍增管有较小的渡越时间分散，即从光阴极发射的电子经倍增极倍增后的电子到达阳极的时间差较小。若设法使时间常数较小则单光电子脉冲宽度t w 减小到10－30ns 。如果入射光很弱，入射的光子流是一个一个离散地入射到光阴极上，则在阳极回路上得到一系列分立的脉冲信号。
图3-8光电倍增管阳极波形：图中的脉冲即为单光子脉冲
用TDS3032B 示波器观察光电倍增管的弱光输出信号经放大器后的波形，可以得到以下结果，波形如图3-9所示：
a) 当入射光功率P i ≈10-11W 时，光电子信号是一直流电平并叠加有闪烁噪声；
b) 当P i ≈10-12W 时，直流电平减小，脉冲重叠减小，但仍存在基线起伏；
c) 当光强继续下降到P i ≈10-13W 时，基线开始稳定，重叠脉冲极少；
d) 当P i ≈10-14W 时，脉冲无重叠，基线趋于零。
由图可知，当光强下降为10-14W 量级时，在1ms 的时间内只有极少几个脉冲，也就是说，
虽然光信号是持续照射的，但光电倍增管输出的光电信号却是分立的尖脉冲。这些脉冲的平均计数率与光子的流量成正比。
图3-9 不同光强下光电倍增管输出信号波形
记录光电倍增管阳极回路输出脉冲计数率ΔR 随脉冲幅度大小的分布，可以得到图3-10中的曲线。这条曲线表示脉冲幅度在()V V V +?之间的脉冲计数率ΔR 与脉冲幅度V 的关系。它与曲线（ΔR/ΔV ）－V 有相同的形式，因此在ΔV 取值很小时，这种幅度分布曲线称为脉冲幅度分布的微分曲线。形成这种分布的原因有以下几点：
1) 除光电子脉冲外，还有各倍增极的热发射电子在阳极回路形成的热发射噪声脉冲。热电子
受倍增的次数比光电子少，因此它们在阳极上形成的脉冲大部分幅度较低。
2) 光阴极的热发射电子形成的阳极输出脉冲。
3) 各倍增极的倍增系数有一定的统计分布（大体上遵从泊松分布）。因此，噪声脉冲及光电子
脉冲的幅度也有一个分布，在图3-10中，脉冲幅度较小的主要是热发射噪声信号，而光阴
极发射的电子（包括热发射电子和光电子）形成的脉冲，它的幅度大部分集中在横坐标的中部，出现“单光电子峰”。如果用脉冲幅度甄别器把幅度高于V h 的脉冲鉴别输出，就能实现单光子计数。
图3-10 光电倍增管输出脉冲幅度分布的微分曲线
4.实验内容及步骤
4.1.观察不同入射光强光电倍增管的输出波形分布
1)开启GSD-2单光子计数实验仪“电源”（位于仪器的左边），光电倍增管预热三十分钟。
2)开启“功率测量”在μW量程进行严格调零；开启“光源指示”，电流调到1mA—4mA,读出“功
率测量”指示的P值。
3)开启微机，进入“单光子计数”软件，给光电倍增管提供工作电压，探测器开始工作。
4)打开仪器箱体，在窄带滤光片前按照衰减片的透过率，由大到小的顺序依次添加片子。
5)开启示波器，由小到大逐步调节仪器的电流值，观察示波器上光电倍增管的输出信号。
注意：每次开启仪器箱体添、减衰减片之后，要轻轻盖好还原，以免受到背景光的干扰。
4.2.测量光电倍增管输出脉冲幅度分布的积分和微分曲线，确定测量弱光时的最佳阈值（甄
别）电平Vh，并记录最佳阈值
1)选择光电倍增管输出的光电信号是分立尖脉冲的条件，运行“单光子计数”软件。在模式栏
选择“阈值方式”；采样参数栏中的“高压”是指光电倍增管的工作电压，1－8档分别对应620－1320V,由高到低每档10%递减。
2)在工具栏点击“开始”获得积分曲线。视图形的分布调整数值范围栏的“起始点”和“终止点”，
“终止点”一般设在30－60档左右（10mV/档）；再适当的调整光电倍增管的高压档次（6－8档范围）和微调入射光强，让积分曲线图形为最佳（如图3-6）。其斜率最小值处就是阈值电平Vh。
3)在菜单栏点击“数据/图形处理”选择“微分”，再选择与积分曲线不同的“目的寄存器”运行，
就会得到与积分曲线色彩不同微分曲线（图3-10）。其电平最低谷与积分曲线的最小斜率处相对应，由微分曲线更准确的读出Vh。
4.3.测量接收光功率，求信噪比
1)由模式栏选择“时间方式”，在采样参数栏的“域值”输入步骤2获取的Vh值，数值范围的“终止
点”不用设置太大，50－100即可，在工具栏点击“开始”，单光子计数。将数值范围的“最大值”设置到单光子数率线在显示区中间为宜。
2)此时，如果光源强度P1不变，光子计数率Rp基本是一直线；倘若调节光功率P1的高、低，
光子数率也随之高、低而变化。这说明：一旦确立阈值甄别电平、测量时间间隔相同，P1与Rp成正比。测量三种不同光功率（在1uW以上）的光计数Nt和无光时的暗计数Nd（可从计数率曲线上取5点的数值，平均而得），计算出接收光功率Pi。
接收光功率P i 和信噪比SNP可分别按下述方法计算：
P i =E p R p /η (3-1)
其中E p =3.96×10-19
J （500nm 波段光子的能量），R p 为计数率，等于光计数率N p 除以积分时间，CR125型光电倍增管对500nm 波段的量子计数效率η=15%。
定义N t 为测量时间间隔内测得的总计数，N d 为测量时间间隔内测得的背景计数。那么可得光计数N p
N p = Nt-Nd (3-2)
进而可以计算出SNR
SNR= (Nt-Nd)/(Nt+Nd) 1/2 (3-3)
再根据光学系统参数，利用以式(3-4)推算出光功率P 0，并与上述计算的P i 作比较。
P 0=At αK(Ω2/Ω1)P (3-4)
式中A 为窄带滤光片的透过率，A=0.2；t=t 1×t 2×t 3=10-4为减光片组透过率；K 为半透半反镜的透过率，K=0.23；α为光学元件玻璃表面反射损失造成的总效率，α=0.6634；Ω1为光功率计接收面积S 1（=πr 12）相对于光源中心所张的立体角，Ω2为紧邻光电倍增管的光阑面积S 2（=πr 22）对于光源中心所张的立体角，本仪器中21/0.018ΩΩ=。
5. 实验结果及数据处理
5.1. 测量光电倍增管输出脉冲幅度分布的积分和微分曲线，确定测量弱光时的最佳阈值（甄
别）电平Vh ，并记录最佳阈值
调整 1.7I mA =，用软件记录光电倍增管输出脉冲幅度分布，并可进一步得到相应的微分和积分曲线，如图3-11所示，左边是积分曲线，右边是微分曲线。根据实验内容与步骤4.2.的
（3）可以在图上直接读出阈值为31。
图3-11
5.2. 测量接收光功率，求信噪比
分别调整电流值可以得到不同的光子计数率曲线。
5.2.1. mA I 0.2=，W p μ3.2=
图3-12
虽然光源强度不变时，光子计数率P R 基本是一条直线，不过还是有波动的，所以将每秒的计数率值求平均，可以得到
1149673-≈s R Pi
结合式(3-1)可求出
W P mA ci 130.210311.1-=?=
根据式(3-4)可求出0P
W P K At P mA i mA i 130.21
20.2010904.1)(-==?=ΩΩ?
=α 与测量结果相差 %23.45%1000.20.20.20=?-====mA
ci mA ci mA i P P P δ
本底计数率也可以绘制出类似的图像
图3-13
仿照上面的处理方法，对于本底可得 1156-=s R pd
那么可得出信噪比
5.1568≈+-=d
t d t N N N N SNR 其中t N 和d N 可以用0~50秒内每秒的计数率相加得到。
5.2.2. 2.5I mA =，W P μ2.3=
仿照上面的方法可以得到这时的平均光子计数率
1161464-≈s R Pi
进而有
W P mA ci 135.210623.1-=?= W P K At P mA i mA
i 135.21
25.20102.650)(-==?=ΩΩ?=α 相对误差是
63.25%=δ
信噪比为
1746≈SNR
5.2.3.
3.0I mA =，W P μ9.3=
同理 1171405-≈s R Pi
两种算法算出的光功率分别为
W P mA ci 133.010885.1-=?= W P K At P mA i mA
i 133.01
23.00103.229)(-==?=ΩΩ?=α 相对误差是 71.30%=δ
信噪比为
8831≈SNR
那么这台仪器的信噪比可以认为是三次测量结果的平均值，也就是
32.517≈SNR
6. 问题与讨论
6.1. 为什么由持续照射的光源得到的弱光信号可以用脉冲计数的方法检测？
答：弱光信号的光流强度小于16
10W -，此时尽管光信号是一连续发光的光源发出的，但光电倍增管输出的电信号却是一个一个分离的尖脉冲，光子流量与这些脉冲的平均计数率成正比。所以只要用计数的方法测出单位时间的光电子脉冲数，就相当于检测了光的强度。
6.2. 测得的接收光功率i P 与推算的入射光功率0P 是否一致？若不一致，试分析其原因。 答：不一致。而且相对误差达到或超过60%。
尝试讨论原因如下：
1） 未预热，导致仪器工作状态不稳定。
2） 推算公式中的各项常数可能与真实值有较大偏差，毕竟仪器经过长时间使用，一些基本参数有所改变也是正常现象。
3） 由于脉冲堆积效应导致计数减少，进而使测得的接收功率偏小。随着电流增大误差越来越大的现象，与脉冲堆积效应导致误差可能产生的结果一致。
单光子计数
鲁东大学物理与光电工程学院——近代物理实验（Ⅱ）学号 姓名 班级 日期 单光子计数实验系统 1.实验目的 （1）了解单光子计数器的结构和工作原理； （2）学习用单光子计数系统检验微弱光信号的方法； （3）研究鉴别电压对系统性能的影响，确定最佳鉴别电压（阈值）； （4）了解光子计数器的信噪比，测试光子计数器的最低暗计数率和最小可检测光计数率； 2.实验原理 2.1光子流量和光流强度 光具有波粒二像性，其粒子性特征物理量（能量E 和动量p ）与波动性特征物理量（频率ν和波长λ）的关系是 /;//E hv hc p h E c λλ==== （1） 式中h 是普朗克常量，c 是光速。 在弱光情况下，光的量子性特征明显，即光子。一束单色光可以看成是光子流，光子流量R （CPS ）定义为单位时间内通过某一截面的光子数(单位：秒-1，或Hz)，光流强度是单位时间内通过某一截面的光能量E ，用光功率P 表示。单色光的光功率P 等于光子流量R 乘以单光子能量(本实验所用单色光500nm ，光子能量E=4×10-19J)，即 P RE = （2） 测得入射光子流量R ，即可计算出相应的入射光功率P 。 表1光子流量R(CPS)和光功率P(W)之间的对应数值关系及检测方法 2.2单光子计数 在量子通讯、量子光学、生物化学发光分析等领域中，辐射光强度极其微弱，光子流量 为1~103，光电管的阴极受光照射产生光电子，经过多级倍增在阳极产生一系列分立的尖脉冲（光电子脉冲），再对脉冲进行放大、甄别后进行脉冲计数。脉冲的平均数量与光子流量成正比，在一定的时间内对光脉冲计数，便可检测到光子流量，这种测量光强的方法称为光子计数。实际的光电管中，入射光子是以一定概率（量子效率η）产生光电子，考虑到光电倍增管的量子效率η，可由脉冲计数率R p (CPS)换算出光子流量R /p R R η= (CPS) （3） 光子计数器主要由光源、光阑筒、光电倍增管、放大器、甄别器、计数器等组成，图1. 图1单光子计数器原理
单光子计数
单光子计数 摘要：单光子计数是测量弱光信号最灵敏和有效的实验手段，采用光电倍增管作为光子到电子的变换器，通过分辨单个光子在光电倍增管中激发出来的光电子脉冲，利用脉冲高度甄别技术和数字计数技术，把光信号从热噪声中以数字话的方式提取出来。 关键词：光电倍增管光电子脉冲 一、引言 通常在一些基本的科研领域，特别是某些前沿学科，诸如高分辨率光谱学、非线性光学、拉曼光谱学、表面物理学的研究方面，都会遇到极微弱的光信息(简称弱光）检测问题。所谓弱光是指光流强度比光电倍增管本身的热噪声(10-14W）还要低，以致用一般的直流检验方法已经很难从这种噪声中检测出信号。 与模拟检测技术相比，单光子计数技术有如下的优点： 1、消除了光电倍增管高压直流漏电流和各倍增极的热发射噪声的影响，提高了测量的信噪比。 2、时间稳定性好。在单光子计数系统中，光电倍增管漂移、系统增益的变化，零点漂移和其他因素对计数影响不大。 3、可输出数字信号，能够直接输出给计算机进行分析处理。 4、有比较宽的探测灵敏度，目前一般的光子计数器探测灵敏度优于10-17W，这是其他探测方法达不到的。 二、实验原理 1、光子流量和光流强度 光是由光子组成的光子流，单个光子的能量ε与光波频率ν的关系是 （1） 式中c是真空中的光速，h是普朗克常数，λ是波长。 光子流量可用单位时间内通过的光子数R表示，光流强度是单位时间内通过的光能量，常用光功率P表示。单色光的光功率P与光子流量R的关系是 =（2） P Rε 如果光源发出的是波长为630nm的近单色光，可以计算出一个光子的能量ε为 ε = 3.13×10-19J 当光功率为P=10-16W时，这种近单色光的光子流量R为 R = 3.19×102s-1 当光流强度小于10-16W时通常称为弱光，此时可见光的光子流量可降到一毫秒内不到一个光子。因此实验中要完成的将是对单个光子进行检测，进而得出弱光的光流强度，这就是单光子计数。 2、测量弱光时光电倍增管的输出特性 当光子入射到光电倍增管的光阴极上时，光阴极吸收光子后将发射出一些光子，光阴极产生的光电子数与入射到阴极上的光子数之比成为量子效率。大多数材料的量子效率都在
用单光子计数器检测微弱光
项目四用单光子计数器检测微弱光 I、项目简介 光子计数也就是光电子计数，是微弱光（低于10－14W）信号探测中的一种新技术。它可以探测弱到光能量以单光子到达时的能量。目前已被广泛应用于喇曼散射探测、医学、生物学、物理学等许多领域里微弱光现象的研究。 [项目对象] 本项目可面向理、工、农、林各专业。 [项目目的] 1、介绍微弱光的检测技术，使学生了解SGD-1实验系统的构成原理； 2、了解单光子计数的基本原理、基本实验技术和弱光检测中的一些主要问题以及了解 微弱光的概率分布规律。 [项目任务] 使用SGD-1型单光子计数器实验系统检测微弱光，观察不同强度的光线入射时光电倍增管的输出波形分布并推算出相应的光功率。 [项目成果要求] 最后以项目论文形式给出结论（注：论文中需包含检测所得的图像）。
II、实验讲义 单光子计数也就是单光电子计数，是微弱光（低于10－14W）信号探测中的一种新技术。它可以探测弱到光能量以单光子到达时的能量。目前已被广泛应用于喇曼散射探测、医学、生物学、物理学等许多领域里微弱光现象的研究。单光子计数方法，是利用弱光照射下光电倍增管输出电流信号自然离散化的特征，采用了脉冲高度甄别技术和数字计数技术。与模拟检测技术相比有以下优点： 1、测量结果受光电倍增管的漂移、系统增益的变化及其它不稳定因素影响较小。 2、基本上消除了光电倍增管高压直流漏电流和各倍增级的热发射噪声的影响，提高了 测量结果的信噪比。可望达到由光发射的统计涨落性质所限制的信噪比值。 3、有比较宽的线性动态范围。 4、光子计数输出是数字信号，适合与计算机接口作数字数据处理。 所以采用光子计数技术，可以把淹没在背景噪声中的微弱光信息提取出来。目前一般光子计数器的探测灵敏度优于10－17W，这是其它探测方法所不能比拟的。 一、项目任务 使用SGD-1型单光子计数器实验系统检测微弱光，观察不同强度的光线入射时光电倍增管的输出波形分布并推算出相应的光功率。 二、仪器介绍 本实验使用的是SGD-1型单光子计数器。 主要由光电倍增管、电源、放大系统、光源 组成，采用USB接口。 光信号输入器————————————— （内含光电倍增管） 单光子计数器电源 （内含放大系统、甄别器等）—————— USB接口—————————— 高压输入————————————————— Y轴输入————————————————
稳态瞬态荧光光谱仪(FLS 920)操作说明书
稳态/瞬态荧光光谱仪（FLS 920）操作说明书 中级仪器实验室 一、仪器介绍 1.FLS 920稳态/瞬态荧光光谱仪具有两种功能 稳态测量：激发光谱(荧/磷光强度~激发波长)、发射光谱(荧/磷光强度~发射波长)、同步扫描谱(固定波长差、固定能量差、可变角)。 瞬态测量：荧光(磷光)寿命(100ps—10s)。 适合各类液体和固体样品的测试。 2.主要应用 高分子和天然高分子自然荧光的研究 溶液中大分子分子运动的研究 固体高分子取向的研究 高聚物光降解和光稳定的研究 光敏化过程的研究 3.主要性能指标 光谱仪探测范围：(光电倍增管， 190－870nm；Ge探测器，800－1700nm) 荧光寿命测量范围：100ps－10s 信噪比：6000：1(水峰Raman) 可以配用制冷系统，为样品提供变温环境 液氮系统(77K－320K) 使用Glan棱镜，控制激发光路、发射光路的偏振状态 使用450W氙灯和纳秒、微秒脉冲闪光灯做激发光源 F900系统软件：控制硬件，包括变温系统，数据采集、分析
4. 仪器主要部分结构图
5.仪器光路图 二、仪器测试原理(SPC) 时间相关单光子计数原理是FLS920测量荧光寿命的工作基础。 时间相关单光子计数法(time－correlated single photon counting)简称“单光子计数(SPC)法”，其基本原理是，脉冲光源激发样品后，样品发出荧光光子信号，每次脉冲后只记录某特定波长单个光子出现的时间t，经过多次计数，测得荧光光子出现的几率分布P(t)，此P(t)曲线就相当于激发停止后荧光强度随时间衰减的I(t)曲线。这好比一束光(许多光子)通过一个小孔形成的衍射图与单个光子一个一个地通过小孔长时间的累计可得完全相同的衍射图的原理是一样的。
光子计数技术
光子计数技术 光子计数技术，是检测极微弱光的有力手段，这一技术是通过分辨单个光子在检测器（光电倍增管）中激发出来的光电子脉冲，把光信号从热噪声中以数字化的方式提取出来。这种系统具有良好的长时间稳定性和很高的探测灵敏度。目前，光子技术系统广泛应用于科技领域中的极微弱光学现象的研究和某些工业部分中的分析测量工作，如在天文测光、大气测污、分子生物学、超高分辨率光谱学、非线性光学等现代科学技术领域中，都涉及极微弱光信息的检测问题。 现代光子计数技术的优点是： 1．有很高的信噪比。基本上消除了光电倍增管的高压直流漏电流和各倍增极的热电子发射形成的暗电流所造成的影响。可以区分强度有微小差别的信号，测量精度很高。 2．抗漂移性很好。在光子计数测量系统中，光电倍增管增益的变化、零点漂移和其他不稳定因素对计数影响不大，所以时间稳定性好。 3．有比较宽的线性动态范围，最大计数率可达106s-1. 4．测量数据以数字显示，并以数字信号形式直接输入计算机进行分析处理。 一．实验的目 1．学习光子计数技术的原理，掌握光子计数系统中主要仪器的基本操作。 2．掌握用光子计数系统检测微弱光信号的方法。了解弱光检测中的一些特殊问题。 二．实验原理 （一）光子流量和光流强度 光是由光子组成的光子流，光子是一种没有静止质量，但有能量（动量）的粒子。一个频率为（或波长为）的光子，其能量为 （2－8－1）式中普朗克常量， 光速（m／s）。以波长＝6.310m的氦—氖激光为例，一个光子的能量为： =(J) 一束单色光的功率等于光子流量乘以光子能量，即 （2－8－2） 光子的流量R（光子个数／S）为单位时间内通过某一截面的光子数，如果设法测出入射光子的流量R，就可以计算出相应的入射光功率P。 有了一个光子能量的概念，就对微弱光的量级有了明显的认识，例如，对于氦—氖激光器而言，1mW的光功率并不是弱光范畴，因为光功率P=1mW,则
时间相关单光子计数荧光寿命测量中数据获取和处理
第18卷 第2期 核电子学与探测技术Vo l.18N o.21998年3月N uclear Electr onics &D etectio n T echno lo gy M ar ch 1998 时间相关单光子计数荧光寿命 测量中数据获取和处理 龚达涛 刘天宽 虞孝麒 沈广德 施朝淑 邓杰 杨炳忻 (中国科学技术大学近代物理系,合肥,230027) 本文介绍了时间相关单光子计数荧光寿命测量中的数据获取系统和数据分析方法。 关键词:时间相关单光子计数 荧光寿命 最小二乘曲线拟合 多指数函数拟合 1 引言 时间相关单光子计数技术[1]是测量纳秒级荧光寿命的一种方法,具有时间分辨好,灵敏度高等优点,在物理学、化学、生物医学等领域有广泛的应用。下面介绍我校物理系和近代物理系 合作建立的一套时间相关单光子计数荧光寿命测量系统中的数据获取系统和数据处理方法。图1 脉冲放电光源作为激发源的荧光谱仪的系统组成框图 2 数据获取系统 使样品产生荧光的激发源可以是激光、脉冲 放电光、同步辐射光、放射源等。图1是脉冲放电 光源作为激发源的荧光谱仪的系统组成框图。 激发光单色仪和荧光单色仪分别选取合适波 长的激发光和出射荧光。调节光通量使进入光电 倍增管的荧光为单光子。样品发射荧光经光电倍 增管、快放大器、恒比定时甄别器作为时幅变换器 (TAC )的启动信号(START ),脉冲光源的光经 光电倍增管、快放大器、恒比定时甄别器、延时器 作为TAC 的停止信号(ST OP)。用荧光作T AC 的启动信号可避免有激发光无荧光时T AC 超时 引起的死时间。模数变换器(ADC )、微机输入接 口卡和微计算机组成了计算机化的多道分析器, 用以测量样品的荧光衰变时间谱。微机输入接口卡还通过对两个恒比定时甄别器的输出信号计数来测量激发光和荧光的计数率,以监测样品的荧光激发效率。其中微机输入接口卡是我们自行研制的。 荧光谱仪的时间分辨主要由光电倍增管、快脉冲放大器、恒比定时甄别器、TAC 、ADC 等部件的时间晃动决定。测试表明,在其他部件仔细选择的情况下,该谱仪的时间分辨主要由光电倍增管的时间晃动决定[2]。119
单光子计数
单光子计数 摘要：本文简单介绍了单光子计数的原理、单光子计数器的主要性能及其操作方法，并用单光子计数器检测了微弱光信号。 关键词：单光子；单光子计数器；微弱光信号 1.引言 通常在一些基本的科研领域，特别是某些前沿学科，诸如高分辨率光谱学、非线性光学、拉曼光谱学、表面物理学的研究方面，都会遇到极微弱的光信息（简称弱光）检测问题。所谓弱光是指光电流强度比光电倍增管本身的热噪声（10^-14W）还要低，以致用一般的直流检测方法已很难从这种噪声中检测出信号。 单光子计数是目前测量微弱光信号最灵敏和有效的实验手段，这种技术中，一般都采用光电倍增管作为光子到电子的变换器（近年来，也有用微通道板和雪崩光电二极管的），通过分辨单个光子在光电倍增管中激发出来的光电子脉冲，利用脉冲高度甄别技术和数字计数技术，把光信号从热噪声中以数字化的方式提取出来。与模拟检测技术相比，单光子计数技术有如下的优点： 1.消除了光电倍增管高压直流漏电流和各倍增极的热发射噪声的影响，提高了测量的信噪比。 2.时间稳定性好。在单光子计数系统中，光电倍增管漂移、系统增益的变化，零点漂移和其他不稳定因素的计数影响不大。 3.可输出数字信号，能够直接输出给计算机进行分析处理。 4.有比较宽的线性动态范围，最大计数率可达10^6s^-1。 5.有很高的探测灵敏度，目前一般的光子计数器探测灵敏度优于10^-17W，这是其他探测方法达不到的。 2.实验目的 1.了解单光子计数工作原理。 2.了解单光子计数器的主要性能，掌握其基本操作方法。 3.了解用单光计数器系统结检测微弱光信号的方法。 3.实验原理 3.1光子流量和光流强度
光子计数器原理
光子计数器原理 现代光测量技术已步入极微弱发光分析时代。在诸如生物微弱发光分析、化学发光分析、发光免疫分析等领域中，辐射光强度极其微弱，要求对所辐射的光子数进行计数检测。对于一个具有一定光强的光源，若用光电倍增管接收它的光强，如果光源的输出功率及其微弱，相当于每秒钟光源在光电倍增管接收方向发射数百个光子的程度，那么，光电倍增管输出就呈现一系列分立的尖脉冲，脉冲的平均速率与光强成正比，在一定的时间内对光脉冲计数，便可检测到光子流的强度，这种测量光强的方法称为光子计数。 光子计数器是主要由光电倍增管、电源、放大系统、光源组成。 1．电倍增管的工作原理 光电倍增管是一个由光阴极、阳极和多个倍增极(亦称打拿极)构成的特殊电子管。它的前窗对工作在可见光区及近紫外区的用紫外玻璃：而在远紫外区则必须使用石英。 (1)光阴极：光阴极的作用是将光信号转变成电信号，当外来光子照射光阴极时，光阴极便可以产生光电子。产生电子的多少与照射光的波长及强度有关。当照射光的波长一定时，光阴极产生光电流的强度正比于照射光的强度，这是光电倍增管测定光强度的基础。各种不同的光电倍增管具有不同的光谱灵敏度。目前很少用单一元素制作光阴极，常用的有AgOCs、Cs3Sb、BiAgOCs、Na2KSb、K2CsSb等由多元素组成的光阴极材料。 (2)倍增极：倍增极也称打拿极，所用的材料与阴极相同。倍增极的作用实质上是放大电流，即在受到前一级发出的电子的打击后能放出更多的次级电子。普通光电倍增管中倍增极的数目，一般为11个，有的可达到20个。倍增极数目越大，倍增极间的电位降越大，PMT的放大作用越强。
(3)阳极：大部分由金属网做成，置于最后一级打拿级附近，其作用是接受最后一个倍增极发出的电子。但接受后，不象倍增极那样再射出电子，而是通导线以电流的形式输出。 光电倍增管的工作原理如图1所示，在光电倍增管的阴极和阳极间加一高电压，且阳极接地，阴极接在高压电源的负端。另外，在阳极和阴极之间串接一定数目的固定电阻，这样在每个倍增级上都产生一定的电位降(一般为50V到90V)，使阴极最负(图中假定为·400V)，每一倍增极-300V，顺次增高，至阳极时为 Jf0”V。当一束光线照射阴极时，假设产生一个光电子，这个光电子在电场的作用下，向第一倍增极射去。由于第一倍增极的电位比光阴极要正100V，所以电子在此期间会被加速。当其撞击第一倍增极时，会溅射出数目更多的二次电子(图中假定为2个)。依此类推，电子数目越来越多。目前，一般光电倍增管的电子数总增益G约为106，有的甚至高达108～101~，由于其放大作用很强，所以适用于微弱光信号的测量。这里 G=dN (1) 式中d是每一个入射光电子能打出的二次电子的平均数，叫做二次发射系数。此二次发射系数与倍增级材料及倍增极间的电位降有关，式中n为倍增极的数目。
SR400光子计数器
光子计数器－SR400 门控光子计数器（双通道） 双九位计数器 三个扫描鉴别器 200MHz计数率 5ns脉冲对分辨率 门控和连续计数方式 内置鉴别器 门和鉴别器输出 GPIB和RS—232接口 SR400 双通道门控光子计数器提供了一种简便、集成的计数方法，摒弃了老式计数系统的复杂操作及昂贵的价格。你不再需要将放大器、鉴别器、门发生器和计数器配在一起，SR400已经将这些模块组合到一个集成的、微处理控制的仪器中。使用SR400可以轻松地实现减小背景噪声、同步探测、光源补偿以及积存修正等复杂的测量。
计数器 SR400有两个独立通道，计数率可达200MHz。它提供了不同的计数模式：你可以设定固定的计数时间，直到达到一定的计数量；也可以设定固定的触发次数。它的每路计数通道都有各自的门发生器，最短5ns，最长达1s。门可以设定在与触发信号相关的固定位置、按测量寿命扫描或者恢复时变波形。 计数器的实际输入可通过鉴别器以NIM电平脉冲输出到前面板上进行观察。鉴别脉冲为0V－0.7V取负值。DISC输出对校准鉴别器域值或门定时非常有用。 信号输入和鉴别器 两路模拟信号输入（A和B）被截至到50Ω。可被接收的输入信号在正负300mV 之间并被±5V的直流电所保护。每路带直流电的信号输入到300MHz的放大器中，最小可探测到的脉冲为10mV。如果需要提高灵敏度则可以使用远程预放大器（如SR445A）。鉴别器为每路信号提供了－300mV到＋300mV，步长为0.2mV的可选域值。脉冲对的分辨率为5ns，任一极上的脉冲都可能被探测到。可对每个域值进行编程以实现在任意方向、可选步长下的扫描。这样可以得到脉冲高度分析输出，有利于选择光电倍增管的偏置和鉴别器的电平。 计数周期 在一次扫描中，SR400可编程实现1到2000次计数周期的循环。在程控扫描结束时，计数器可能停止也可能重新启动扫描。连续的计数周期被“停留时间”所分开，你可设定停留时间从2ms到60s。在这段时间里，计数停止，你可以传输数据或改变外部参数。停留输出为TTL信号，它在整个停留时间内保持高电平，以便于在试验中连接其它设备。 输出 前面板的显示可达109。可以分别显示每个计数器也可以显示A＋B或A－B。前面板的D/A输出给出了一个由技术模式决定的、与A，B，A－B或A＋B成比例的模拟信号。比例可为对数的或是线性的。 计算机接口 内置的RS-232接口GPIB接口便于控制设备和取回数据。当SR400扫描时，计数器A和B的计数值将被存储于一个2000点的内部缓冲器中。这个缓冲器可以进行点对点的传输，也可通过任一接口一次清空。
单光子计数
单光子计数 【摘要】本实验主要学习了以PMT 为探测器的光子计数技术的基本实验方法，测量出了以中心波长为500nm 的发光二极管作为光源时，系统最佳甄别电平为300mV ；在此甄别电平下研究了信噪比R SN 与测量时间t 和入射光光功率P 0的关系，得出了测量时间越大、入射光功率越小，信噪比越大的结论；最后研究了工作温度T 对暗计数率的影响，发现温度降低暗计数率减小至一定值后保持稳定的较小值，得出可以通过降温增大信噪比的结论。 【关键词】单光子计数，信噪比，甄别电平，暗计数率 一、引言 现代科学技术许多领域都会涉及微弱光信息的检测问题，微弱光信号是时间的上的比较分散的光子，因而由检测器（通常是光电倍增管，以下简称PMT ）输出的将是自然离散化的电信号。针对这一特点发展起来的单光子计数技术，采用脉冲放大、脉冲甄别和数字计数技术，大大提高了弱光探测的灵敏度，一般可以优于10-17，这是其他弱信号探测方法所不能比拟的。 光子计数计数有如下优点：第一，有很高的信噪比，基本消除了PMT 的高压直流漏电流和各倍增极的热点子的发射形成的暗电流所造成的影响，可以区分强度有微小差别的信号，测量精度很高；第二：抗漂移性很好，在光子计数测量系统中，PMT 增益的变化/零点漂移和其他不稳定因素影响不大，所以时间稳定性好;第三：有比较宽的线性动态范围，最大计数率可单位多达107/s 。 本实验学习以PMT 为探测器的光子计数技术基本实验方法并通过实验了解光子计数方法和弱光检测中的一些特殊问题，确定了弱光测量需要的最佳甄别电平，研究了信噪比R SN 与积分时间t 和入射光功率P 0和的关系，以及工作温度T 对暗计数率的影响。 二、实验原理 （一）物理原理 1、光子流量与光流强度 光是由光子组成的光子流，单个光子的能量是E p 与光波频率ν的关系是 p hc E h νλ == （1） 其中，光子流量R 表示单位时间内通过的光子数，光流强度P 是单位时间内通过的光能量即光功率，且有 p P RE =（2） 当光流强度小于16 10 W -时通常称为弱光，此时可见光的光子流量可见到1ms 内不到一个光子，因此实 验中的要完成的将是对单个光子进行进检测，进而得出弱光的光流强度，这就是单光子计数。 2、PMT 输出的信号波形 PMT 是一种从紫外到近红外都有极高的灵敏度和超快时间响应的真空电子管类光探测器件，用于各种
光名词中英文
美国颐光科技有限公司是一家集开发、制造和销售光学元器件、光谱仪器、光电设备和与光学系统有关的仪器设备为一体的高新技术企业，同时也是多家美国、德国、英国、意大利、韩国等光学产品公司的中国区代理。 产品涉及单色仪，分光光度计，各种光谱仪器，时间相关荧光光谱测量,皮秒激光和皮秒光源，CCD,ICCD,红外面阵探测器，高速雪崩二极管探测器，光电倍增管，光学元器件，光学镀膜产品，各种光源，太阳模拟器，电光源及LED测量系统等。 一、光谱仪器 我公司光谱仪器，信噪比高，性能稳定，技术先进，对光谱测试过程实现计算机控制自动化，过程简单方便，测试结果在行业内也会具有一定的权威性和说服力。 凭借测试系统的高性价比以及全面的技术服务，我公司光谱测试系统已在国内很多单位的实验室投入使用，包括清华大学等知名大学、国家权威计量单位、中国科学院等研究机构以及众多的相关企业，经过大量客户对我公司光谱测试系统的使用，证明了我公司的光谱仪器及光谱测试系统的成熟。 1. 宽带光源，具有光谱范围宽，性能稳定，易于集成系统等优点。 卤钨灯，主要应用于可见到红外波段光谱测试。 氘灯，主要应用于紫外波段光谱测试。 氙灯，主要应用于紫外到红外波段光谱测试。 红外灯，主要应用于红外波段光谱测试。 混合光源，采用钨灯和氘灯混合，光谱范围可以覆盖185nm-2500nm. 积分球光源，通过配备积分球，使光源输出更均匀。 我公司宽带光源 2. 窄带光源，具有精度高，杂散光低，易于集成系统等优点。 波长连续可调卤钨灯光源 波长连续可调氘灯光源 波长连续可调氙灯光源 波长连续可调混合光源 波长连续可调其他光源 光谱校准灯
3. 单色仪，较同类产品具有计算机控制自动化，精度高，准确度高，重复性高，杂散光低，性能稳定，耐用等优点，性价比高也是我公司单色仪产品的突出优点。 CM110微型单单色仪 CM112微型双单色仪 CM系列微型单色仪附件 CM系列单色仪标准光栅 DK240 1/4米单单色仪 DK242 1/4米双单色仪 DK480 1/2米单色仪 DK系列单色仪附件 DK系列单色仪标准光栅 4. 分光光度计，波长涉及紫外，可见及红外波段，较同类产品具有精度高，杂散光低，性能稳定等优点，与计算机的数据传输采用USB口，使用方便，测量简单。 SM200 OEM CCD分光光度计 SM240 CCD分光光度计 SM241 红外分光光度计 SM242 分光光度计 SM520 高分辨率分光光度计 SM301 硫化铅／硒化铅分光光度计 SM302 铟稼砷分光光度计 5. 光度计 Spectroradiometers PR-670 SpectraScan PR-655 SpectraScan PR-705/715 SpectraScan PR-650 SpectraScan PR-1980B SpectraScan Photometers PR-524 –LiteMate PR-525 ColorMate
单光子计数
单光子计数 物理学系刘录081120076 一、引言 通常在一些基本的科研领域，特别是某些前沿学科，诸如高分辨率光谱学、非线性光学、拉曼光谱学、表面物理学的研究方面，都会遇到极微弱的光信息(简称弱光）检测问题。所谓弱光是指光流强度比光电倍增管本身的热噪声(10-14W）还要低，以致用一般的直流检验方法已经很难从这种噪声中检测出信号。 单光子计数是目前测量弱光信号最灵敏和有效的实验手段，这种技术中，一般都采用光电倍增管作为光子到电子的变换器(近年来，也有微通道板和雪崩光电二极管），通过分辨率单个光子在光电倍增管中激发出来的光电子脉冲，利用脉冲高度甄别技术和数字计数技术，把光信号从热噪声中以数字话的方式提取出来。与模拟检测技术相比，单光子计数技术有如下的优点： 1.消除了光电倍增管高压直流漏电流和各倍增极的热发射噪声的影响，提高了测量的 信噪比。 2.时间稳定性好。在单光子计数系统中，光电倍增管漂移、系统增益的变化，零点漂 移和其他因素对计数影响不大。 3.可输出数字信号，能够直接输出给计算机进行分析处理。 4.有比较宽的探测灵敏度，目前一般的光子计数器探测灵敏度优于10-17W，这是其他 探测方法达不到的。 二、实验目的 1.了解单光子计数工作原理。 2.了解单光子计数器的主要功能，掌握其基本操作方法。 3.了解用单光子计数系统检验微弱光信号的方法。 三、实验原理 1.光子流量和光流强度 光是有光子组成的光子流，单个光子的能量ε与光波频率ν的关系是 ε=hν=hc/λ (1） 式中c是真空中的光速，h是普朗克常数，λ是波长。 光子流量可用单位时间内通过的光子数R表示，光流强度是单位时间内通过的光能量，常用光功率P表示。单色光的光功率P与光子流量R的关系是： P=Rε (2） 如果光源发出的是波长为630nm的近单色光，可以计算出一个光子的能量ε为 Ε=3.13×10-19J 当光功率为10-16W时，这种近单色光的光子流量为 R=3.19×102s-1 当光流强度小于10-16W时通常称为弱光，此时可见光的光子流量可降到一毫秒内不到一个，
单光子计数实验
实验十七单光子计数实验 光子计数也就是光电子计数，即当光流强度小于10?16W时，光的光子流量可降到一毫秒内不到一个光子，因此该实验系统要完成的是对单个光子进行检测，进而得出弱光的光流强度，这就是单光子计数．它是微弱光信号探测中的一种新技术。它可以探测弱到光能量以单光子到达时的能量。目前已被广泛应用于喇曼散射探测、医学、生物学、物理学等许多领域里微弱光现象的研究。 通常的直流检测方法不能把淹没在噪声中的信号提取出来。微弱光检测的方法有：锁频放大技术、锁相放大技术和单光子计数方法。最早发展的锁频，原理是使放大器中心频率f0与待测信号频率相同，从而对噪声进行抑制。但这种方法存在中心频率不稳、带宽不能太窄、对待测信号缺乏跟踪能力等缺点。后来发展了锁相，它利用待测信号和参考信号的互相关检测原理实现对信号的窄带化处理，能有效的抑制噪声，实现对信号的检测和跟踪。但是，当噪声与信号有同样频谱时就无能为力，另外它还受模拟积分电路漂移的影响，因此在弱光测量中受到一定的限制。单光子计数方法，是利用弱光照射下光电倍增管输出电流信号自然离散化的特征，采用了脉冲高度甄别技术和数字计数技术。与模拟检测技术相比有以下优点： 1、测量结果受光电倍增管的漂移、系统增益的变化及其它不稳定因素影响较小。 2、基本上消除了光电倍增管高压直流漏电流和各倍增级的热发射噪声的影响，提高了测量结果的信噪比。可望达到由光发射的统计涨落性质所限制的信噪比值。 3、有比较宽的线性动态范围。 4、光子计数输出是数字信号，适合与计算机接口作数字数据处理。 所以采用光子计数技术，可以把淹没在背景噪声中的微弱光信息提取出来。目前一般光子计数器的探测灵敏度优于10－17W，这是其它探测方法所不能比拟的。 一、实验目的 1、介绍这种微弱光的检测技术；了解SGD-2实验系统的构成原理。 2、了解光子计数的基本原理、基本实验技术和弱光检测中的一些主要问题。 3、了解微弱光的概率分布规律。 二、实验原理 1、光子 光是由光子组成的光子流，光子是静止质量为零、有一定能量的粒子。与一定的频率υ相对应，一个光子的能量E p可由下式决定： E p=hυ=hc/λ （2－1） 式中c=3×108m/s，是真空中的光速；h＝6.6×10－34J·s，是普朗克常数。例如,实验中所用的光源波长为λ＝500 nm的近单色光，则E p=3.96×10－19J。光流强度常用光功率P 表示，单位为W。单色光的光功率与光子流量R（单位时间内通过某一截面的光子数目）的关系为： P＝R·E p （2－2） R=10个光子所以，只要能测得光子的流量R，就能得到光流强度。如果每秒接收到4 P=R E?＝104×3.96×10－19＝3.96×10－15W。 数，对应的光功率为 p 2、测量弱光时光电倍增管输出信号的特征
单光子计数数据处理
五．数据处理 （1）阈值方式（测量实验阈值） 无冷却时： （1）没有电流输入测量阈值：31，光子数38099 （2）有电流输入测量阈值：63，光子数135465 有冷却时： （3）没有电流输入测量阈值：31，光子数14695 （4）有电流输入测量阈值：63，光子数130945 得出结论：无论是否冷却，阈值的大小都受电流输入的影响，有电流输入比没电流输入时的阈值要大；而光子数则受冷却和电流的影响，有冷却时的光子数比没冷却的要少，有电流输入时的光子数要比没电流输入的光子数要多很多。 （2）不同光功率测得的光子数 设施采样间隔100ms，积分时间1000ms。
光子数与光功率的关系曲线如下所示： 由上图可知，在其他条件相同的情况下，单位时间内检测到的光子数随着光功率的增大而逐渐增加，二者基本成正比关系。 （3）不同积分时间测得的光子数 设置采样间隔500ms，积分时间500ms。得如下所示的图。
由表格对比可知：在其他条件相同的情况下，积分时间会影响所测量光子的数目。积分时间越长，所测得的光子数越多，二者呈线性关系。理论上可推导，当光子的出射流量基本不变时，积分时间越长，累积的光子数就越多，所测得的光子也就越多。而且积分时间越长，所测得数据的的波动小，稳定性也就更加好。 （4）不同采样间隔的光子数 设置采样间隔为500ms，积分时间为200ns。 近，采样间隔对光子数的影响不大。但采样间隔越大，所测得的数据波动性较小，出射光子较稳定。所以在测量时，应采用较大的采样间隔。 七．实验结论 通过实验，讨论了在不同温度，不同光功率，不同积分时间以及不同采样间隔情况下对实验所测得的光子数的影响。由数据处理总结如下： 1、在其他条件相同的情况下，给阴极冷却降温可以有效抑制出射光电子的数量。
TCSPC荧光寿命工作原理
Techcomp Ltd TCSPC 时间相关单光子计数技术基本原理说明 Dr. Hailin Qiu 2011-9-3
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最新3、单光子计数实验讲义汇总
3、单光子计数实验讲 义
单光子计数实验讲义（以课本为主） 一 实验目的 1. 掌握使用光子技术的方法对微弱信号进行检测及实验的操作过程; 2. 了解光子计数方法的基本原理光电倍增管（PMT ）的工作原理。 二 实验仪器 光源，PMT ，制冷器，外光路,计算机。 三 实验原理 在弱光信号检测中，当光强微弱到一定程度时，光的量子特征开始突出起来。例如：He-Ne 激光光源，其每个光子的能量为3.19 10-19焦耳。当光功率小于10-11瓦时，相当光子的发射率为108光子数/秒，即光子的发射周期约为10-8秒，刚好是PMT 输出脉冲可分辨的极限宽度（即PMT 响应时间）。这样，PMT 的输出呈现出脉冲序列的特点，可测得一个个不重叠的光子 能量脉冲。光 子计数器就是 利用光信号脉 冲和噪声脉冲 之间的差异，如幅度上的差异，通过一定的鉴别手段进行工作，从而达到提高信噪比的目的。单光子试验框图入图1所示。 （一）基本原理 单光子计数法利用在弱光下光电倍增管 输出信号自然离散化的特点，采用精密的脉 冲幅度甄别技术和数字计数技术，可把淹没 在背景噪声中的弱光信号提取出来。当弱光 图1 单光子实验框
照射到光电子阴极时，每个入射光子以一定的概率（即量子效率）使光阴极发射一个电子。这个光电子经倍增系统的倍增最后在阳极回路中形成一个电流脉冲，通过负载电阻形成一个电压脉冲，这个脉冲称为单光子脉冲。如图1所示，横坐标表示PMT输出的噪声与单光子的幅度电平（能量），纵坐标表示其幅度电平的分布概律。可见，光电子脉冲与噪声分布位置不同。由于信号脉冲增益相近，其幅度相当好的集中在一个特定的范围内，光阴机反射的电子形成的脉冲幅度较大，而噪声脉冲则比较分散，它在阳极上形成的脉冲幅度较低，因而出现了“单光电子峰”。用脉冲幅度鉴别器把幅度低于的脉冲抑制掉，只让幅度高于的脉冲通过就实现了单光子计数。 放大器的功能是把光电子脉冲和噪声脉冲线性放大，应友谊顶的增益，上升时间≤3ns，这就要求放大大器的通频带宽达到100MHz，并且有较宽的线性动态范围和较低的热噪声，经过放大后的信号要便于脉冲幅度鉴别器的鉴别。 脉冲幅度甄别器的主要任务就是剔除噪声脉冲，把淹没在噪声信号中的光子信号筛选出来，以达到真正的光子计数的目的。在脉冲幅度甄别器里设置有一个连续可调的比较电压Vh。只有高于Vh的脉冲，才能通过甄别器得到输出。如果把甄别电平选在图2的谷点对应的脉冲高度上，就能去掉大部分噪声脉冲而只有光电子脉冲通过，从而提高信噪比。以上为一般模式（积分模式）下甄别器工作原理，图3—a为放大后信号脉冲，图3—b为甄别后输出脉冲。 图3—a 图3—b
光子计数器
光子计数器的基本原理 及其应用研究 2011/6/20 分析了单光子计数器的基本原理，主要组成部件。重点介绍了光电倍增管，放大器，甄别器，计数器等各部件在微光信号检测中的功能。及光子计数器的应用。
光子计数器的基本原理及其应用研究 摘要： 分析了单光子计数器的基本原理，主要组成部件。重点介绍了光电倍增管，放大器，甄别器，计数器等各部件在微光信号检测中的功能。介绍了光子计数器的主要误差来源。总结出光子计数器的优点从而介绍其在科学技术总的广泛应用，侧重的说明了光子计数技术在激光脉冲探测中的应用还有光子图像的探测技术。关键词： 光子计数；光电倍增管；激光脉冲探测；光子图像 一、引言 随着近代科学技术的发展，人们对极微弱光的信息检测产生越来越浓厚的兴趣。单光子探测技术再高分辨率的光谱测量，非破坏性物质分析，高速现象检测，精密分析，大气测污，生物发光，放射探测，高能物理，天文测光，光时域反射，量子密钥分发系统等领域有着广泛应用。它已经成为各个发达国家光电子学界研究的课题之一。 所谓弱光，是指光电流强度比光电倍增管本身在室温下的热噪声水平（10-14W）还要低的光。因此，用通常的直流测量方法，已不能把淹没在噪声中的信号提取出来。近年来，由于锁定放大器在信号频带很宽或噪声与信号有同样频谱时就无能为力了，而且它还受模拟积分电路飘移的影响，因此锁定放大器在弱光测量受到一定的限制。 现代光子计数技术的优点是：有很高的信噪比。基本上消除了光电倍增管的高压直流漏电流和各倍增极的热电子发射形成的暗电流所造成的影响。可以区分强度有微小差别的信号，测量精度很高。抗漂移性很好。在光子计数测量系统中，光电倍增管增益的变化、零点漂移和其他不稳定因素对计数影响不大，所以时间稳定性好。有比较宽的线性动态范围，最大计数率可达测106s-1。量数据以数字显示，并以数字信号形式直接输入计算机进行分析处理。 基本原理 1、光子的量子特性 光是由光子组成的光子流，光子是静止质量为零，有一定能量的粒子。一个光子的能量可用下式确定 0hc E hνλ == 式中=3.0×108m/s是真空中的光速，h=6.6×10-34J.S是普朗克常数。光流强度常用光功率表示，单位为W。单色光的光功率可用下式表示 p R E =? 式中R为单位时间通过某一截面的光子数。即只要测得R，就可得到。 2、光子计数器原理 光子计数器主要由光电倍增管、放大器、甄别器和计数器组成。
光子计数器的应用
光子计数探测器的应用 混合像素探测器，为您的实验室精心准备 PILATUS混合像素探测器的设计从理论到现实均达到最佳的数据质量X射线检测。他们带来了两项关键技术，单光子计数和混合像素技术相结合，同步到您的实验室。单光子计数消除所有探测器噪声，并提供卓越的数据。在收集数据时，读数无噪音和暗电流的消失特别具有优势：在实验室中的X射线光源比同步加速时要弱很多，需要更长的曝光时间，并导致较弱的信号。由于没有了暗电流和读数噪音， PILATUS探测器更加适合在实验室使用。混合像素技术可以直接检测X射线，与其他任何探测器技术相比实现了更清晰，更好地解决信号传输问题。加上读取时间短和连续采集的特点，PILATUS探测器可以高效提供优质数据。低功耗和冷却需求，给你一个无忧的、维护量极小探测器系统，。PILATUS探测器系列是专为您在实验室中的需求定制，并提供同步加速器的技术，有无与伦比的价值。利用PILATUS独特的功能，可以从你的最具挑战性的样品获得最佳的数据。 针对您的需求 PILATUS探测器成功推动和同步加速器光束线。PILATUS的独特功能在实验室和相关产业的优势也很明显。根据您在实验室的需求，现在PILATUS的产品阵容，辅以一系列的PILATUS探测器，。固定能量校准和简化的读数电子器件完美匹配了实验室相关要求而且PILATUS完全符合您的预算。混合像素技术和单光子计数，关键的技术，优质的数据和高效率，完全无障碍实施是PILATUS探测器的优势。越来越多的实验室和工业应用的仪器可配备或升级了PILATUS探测器。根据自己的设置或利益自由整合PILATUS，可以从一个现成的仪器变成一个PILATUS OEM合作伙伴
单光子记数实验教案
单光子记数实验教案
单光子计数实验教案 所谓弱光是指光流强度比用作探测器的光电倍增管本身的热噪声 水平（14 10W）还低，用一般的直流检测方法已无法检出其信号的强度。单光子计数法利用在弱光照射下光电倍增管输出信号自然离散化的特点，采用精密的脉冲幅度甄别技术和数字计数技术，可把淹没在背景噪声中的弱光信号提取出来。 一、实验目的 本实验的目的是介绍这种弱光检测技术。通过实验使学生了解光子计数方法的基本原理、基本实验技术和弱光检测中的一些主要问题。 二、实验原理 1. 光子的概念 光是由光子组成的光子流，光子是静止质量为零、有一定能量的粒 子。与一定的频率相对应,一个光子的能量 P E可有下式确定: p hc E h（1）式中ｃ＝81 310m s是真空中的光速；h=6.619 10J s J.S为普朗克常数。单色光的光功率用P表示，单位为W。单色光的光功率与光子流量 R（单位时间内通过某一截面的光子数量）的关系为＝ p P R E，所以，只要能测得光子的流量R，便可得到光流强度。 2. 光电倍增管及其在探测弱光时输出信号的特征
1) 光电倍增管（英文简称PMT）的结构与工作原理 一个典型的PMT的结构如图1所示，其供电原理如图2所示。 图1 光电倍增管结构 图2 光电倍增管的负高压供电及阳极电路当一个光子入射到光阴极K上，可能使光阴极上逸出几率 称为量子效率。这个光电子在加速电压作用下飞向第一倍增极打出 m个次级电 1 子。这些电子继续被更高的电压加速而飞向第二倍增极。若每一前级光电子打出 m个次级电子，如此下去，到达阳极时总电子数可由倍增管2
光子计数器的特点
光子计数器的特点 混合像素探测器，为您的实验室精心准备 PILATUS混合像素探测器的设计从理论到现实均达到最佳的数据质量X射线检测。他们带来了两项关键技术，单光子计数和混合像素技术相结合，同步到您的实验室。单光子计数消除所有探测器噪声，并提供卓越的数据。在收集数据时，读数无噪音和暗电流的消失特别具有优势：在实验室中的X射线光源比同步加速时要弱很多，需要更长的曝光时间，并导致较弱的信号。由于没有了暗电流和读数噪音， PILATUS探测器更加适合在实验室使用。混合像素技术可以直接检测X射线，与其他任何探测器技术相比实现了更清晰，更好地解决信号传输问题。加上读取时间短和连续采集的特点，PILATUS探测器可以高效提供优质数据。低功耗和冷却需求，给你一个无忧的、维护量极小探测器系统，。PILATUS探测器系列是专为您在实验室中的需求定制，并提供同步加速器的技术，有无与伦比的价值。利用PILATUS独特的功能，可以从你的最具挑战性的样品获得最佳的数据。 针对您的需求 PILATUS探测器成功推动和同步加速器光束线。PILATUS的独特功能在实验室和相关产业的优势也很明显。根据您在实验室的需求，现在PILATUS的产品阵容，辅以一系列的PILATUS探测器，。固定能量校准和简化的读数电子器件完美匹配了实验室相关要求而且PILATUS完全符合您的预算。混合像素技术和单光子计数，关键的技术，优质的数据和高效率，完全无障碍实施是PILATUS探测器的优势。越来越多的实验室和工业应用的仪器可配备或升级了PILATUS探测器。根据自己的设置或利益自由整合PILATUS，可以从一个现成的仪器变成一个PILATUS OEM合作伙伴